514 Gesamtsitzung vom 8. Juli 1915 



Der Einfachheit lialber sei nur einer der beiden entgegengesetzt ge 



ladenen Pole als beweglicli vorausgesetzt. 



Der Zustandsparanieter q eines Oszillators sei, wie l)ei Fokkkr, 



seine Energie: 



1 •. 1 .... / \ 



q = u — -mC: + -mwi,-, (4) 



worin m die Masse des beweglichen Poles, 'Q seine Elongation als 

 Funktion der Zeit t, w = 2itv die Eigenfrequenz des Oszillators be- 

 zeiclnu^t. 



Dann sind nach den FoKKEUschen Rechnungen die in (i) einzu- 

 setzenden Werte 



- ''^^^ -' (5) 



(6) 



(7) 



wenn c die Lichtgeseliwindigkeit im A'akuum, £ die Ladung eines Pols 

 im elektrostatischen Maße, ^,dv die spezifische Straldungsiutensität 

 eines beliebig gerichteten geradlinig polarisierten Strahles l)edeutc(. 

 Die Einsetzung dieser Werte in (i) ergibt mit q = u: 



4 



du & Ä 



und die Integration liefert mit Rücksicht darauf, daß 



['vr(„)f/M =1 (8) 



für die stationäre Energieverteilung unter den Oszillatoren: 



\\\„^du = nrrr^ ''^^ -du. (9) 



Nun ist nach der BoLXZMANNSchen Definition die Entropie d(\s Oszilla- 

 ton'iisystems : 



S = - A7c ["vF- In H'. du + const. 

 6 



Also, mit Rücksicht auf (9) und (8): 



/ v'-* v'' — \ 

 <S' = — Nk 1 hl -— u I + const., 



