518 Gesamtsitziing vom S. Juli 1915 



sainmennenommen bedingte Abnahme E der Summe aller q im statio- 

 nären Zustand gleich der durcli die Absorption bedingten Zunahme A. 

 Schließlicli wollen wir nur noch dafür sorgen, daß für hohe Tem- 

 peraturen oder, was auf dasselbe hinauskommt, für hohe Ordnungs- 

 zahlen n der Betrag der Emission identisch wird mit dem aus der 

 klassischen Theorie hervorgehenden, was ja durch die Gültigkeit des 

 IxAYLEiGHSchen Strahlungsgesetzes für hohe Temperaturen gefordert wird. 

 Bezeichnet nach wie vor Ag diejenige AlMiahme, welche der Zustands- 

 parameter q eines einzelnen Oszillators in der Zeit r nach der klassi- 

 schen Tlieorie durch Emission erleidet, so ist für eine hohe Ordnungs- 

 zahl n die durch Emission bedingte Almahme der Zustandsparameter q 

 aller innerhalb des (ra-{-l)ten Elementargebiets befindlichen iV„^., Os- 

 zillatoren nach der Idassischen Theorie nahe gleich 



AUi-A^,, — A"m;„ + i-A9„. (17) 



Denn für hohe Ordnungszahlen ändert sich der Parameter q inner- 

 halb eines Elementargebiets verhältnismäßig so wenig, daß man darin 

 ^q als iniabliängig von q betrachten und durch die P'.mission an der 

 (ireiize q^ ersetzen kann. 



vSumnnert man (17) über die verschiedenen aneiiiandergrenzenden 

 Elementargebiete, so ergibt sich der Beitrag, den diese Elementar- 

 gebiete zu dem Werte von E liefern. Wir erhalten also jedenfalls 

 Übereinstimmung mit der klassischen Theorie für hohe Ordnungszahlen, 

 wenn wir die Ausdrücke (16) und {17) einander gleichsetzen: 



f[ W„{q„)-^ WU,(y„)} = «W,.Ary„ = A7,, • j W^„ +,(./)</'/ , ( I « ) 



'In 



und diese Beziehung, als gültig augenoinnien für jeden Wert ?2, 

 von 1 bis 00, stellt eine Formuliermig der Quanteidiypothese vor, 

 welche es gestattet, den durch eine bestimmte elektromagnetische 

 Strahlung bedingten stationären Zustand eines Systems elektrischer 

 Dipole eindeutig zu berechnen. 



Die nähere elektrodynamische Analyse der Gleichung (18) l)ildet 

 ein Problem, dessen weitere Verfolgung tiefer in die Erkenntnis des 

 Wesens der Quantenhypothese einzuführen verspricht. Doch möchte 

 ein Versuch in dieser Richtung hier noch verfrüht erschehien. 



Wir nehmen nun das nämliche Problem, welches im ersten Teile 

 dieser Arbeit nach der klassischen Theorie ])ehandelt wurde, vom 

 Standpunkt der Quantenhypothese wieder auf imd wählen als Zu- 

 standsparameter q eines Oszillators wieder seine Energie u. 



