(84 Gesamtsitzung vom 4. November 1915 



Wir wollen mm zeigen, daß diese Feldgleichmigen in die HAMiLTONsche 

 Form 





(i?) 



?^(#)-----'- 



gebracht werden können, wobei die g'^" zu variieren, die r„, als Kon- 

 stante zu behandeln sind. Es ist nämlich (17) gleichbedeutend mit 

 den Gleichungen 



wobei ö als Funktion der g"'" und -r. — (^ 0"') zu denken ist. Ander- 



seits ergeben sich durch eine längere, aber ohne Schwierigkeiten durch- 

 zufülirende Rechnung die Beziehungen 



= r:„. (19a) 



ff: 



Diese ergeben zusammen mit (18) die Feldgleichungen (i6a). 



Nun läßt sieh auch leicht zeigen, daß dem Prinzip von der Er- 

 haltung der Energie und des Impulses Genüge geleistet wird. Mul- 

 tipliziert man (18) mit g"" und summiert man über die Indices ijl und v, 

 so erhält man nach geläufiger Umformung 



Anderseits ist nach (14) für den gesamten Energietensor der Materie 



Aus den beiden letzten Gleichungen folgt 



1:9^ (2'^^ + = 0, (20) 



wobei 



e = ' f?^:_ V ^r^^l (20a) 



