912 Gesanitsitzung vom 16. Dezember 1915 



§ 3- 

 Die Gleichungen (14) und (15), miteinander kombiniert, charak- 

 terisieren, entsprechend den beiden Ordnungszahlen n und q, eine zwei- 

 lach unendliche Schar von Bahnellipsen, in denen besonders starke 

 Emission stattfinden wird. Man kann dafür auch schreiben: 



Ee o'h , qh ^ 



— = ~ — , /nc' = ^— , (16) 



wobei q' > q. Führt man statt c und (■' die große Halbachse a und 

 den Parameter p (Ordinate im Brennpunkt) der Bahnellipse ein durch 

 die Gleichungen: 



Es f/c"' ^ ^ 



fxc^ Ee ' ' 



SO erhält man füi- die so ausgezeichneten Ellipsen: 



also für die beiden Größen a und p ein übereinstimmendes Bildungs- 

 gesetz, welches man, von den absoluten Werten abgesehen, so formu- 

 lieren kann, daß in den ausgezeichneten Eklipsen die Quadratwurzeln 

 sowohl der großen Halbachsen als auch der Parameter im Verhältnis 

 der ganzen Zahlen ansteigen. Die Grenzfälle (/ = und q =^ q' ent- 

 sprechen den geradlinigen und den kreisförmigen Schwingvingen. \ 



§ 4- 

 Wenn somit die für die Lichtemission maßgebenden Ellipsen 

 durch die Theorie vollkommen eindeutig festgelegt werden, so bleibt 

 sowohl die Frequenz als auch der Betrag der emittierten Energie- 

 strahlung einstweilen noch unbestimmt, und man muß sich hier vor- 

 läufig noch mit besonderen Hypothesen begnügen. Am nächsten liegt 

 es natürlich, als Frequenz der emittierten Strahlung diejenige der 

 elliptischen Grundschwingung zu nehmen. Dies ergibt, da die Um- 

 laufzeit 



^ = 2 TT / i=— 



beträgt, nach (18) als Schwingungszahl der Gruiulschwingung: 



1 47r''E=£V 

 9" 



Bei Wasserstoff" liegen diese Schwingungszahlen für 9' = 1 und 5'' = 2 

 auf der violetten Seite, fiir q' = '^, 4, .... auf der roten Seite des 

 sichtbaren Spektrums. 



Ä^- (^9) 



