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16 Gesamtsitzung v..6. Jan. 1921. — Mitt. d. phys.-math. Klasse v. 21.Okt. 1920 
Tabelle I. 
Auerbrenner, Gitter II (9 = 0.9991 mm). 




Maxima Minima 








Bezeich- SR Bezeich- länge 
nung a une ° |. Mittel nung es Mittel N 













Tabelle M. 
Auerbrenner, Gitter III (g = 0.3997 mm). 














Maxima Minima 
I an ä - 
Bezeich- ® | HR Bezeich- || i. ui 
Reehtes Linkes | \ Rechtes Linkes h BD 
nung Bild Bild | Mittel | 2 nung | "Bild Bild | Mittel s, 



814’ 8° 20’ 817’ | 57-6 
DI 9°24' | 9°34' |. 9929’ || 65-9 
A 11° 10’ | ı1°18' | 11°14' || 78.0 






In erster Linie ist die Wellenlänge der beobachteten Minima für 
uns von Interesse, weil sie in den meisten Fällen mit der Lage der. 
aus den Reststrahlenversuchen abgeleiteten Wasserdampfbanden inner- 
halb der Fehlergrenzen übereinstimmt. Aus den früheren interferome- 
trischen Messungen hatte sich ergeben, daß der Wasserdampf starke Ab- 
sorptionsmaxima bei 504, 534, 664, 794 und 1064 besitzt'. Der 
Absorptionsstreifen bei 504 liegt noch außerhalb des hier untersuchten 
Spektralgebiets; die übrigen aber sind mit den beobachteten Minimis 
a,, b,,c, = a’ und b’ identisch. c, bzw. a’ liegen allerdings bei einer um 
ı u kürzeren Wellenlänge als der früher beobachtete Absorptionsstreifen 
bei 79u. Diese Differenz findet aber wahrscheinlich ihre Erklärung 
dureh das Vorhandensein jener oben erwähnten schwächeren Einsenkung 
bei 83%, welche bei den Interferometermessungen von dem starken 
Minimum bei 784 nicht zu trennen ist. Als neue Tatsache tritt bei 
den Gittermessungen das Minimum c’ bei 132.34 auf. Wahrscheinlich 
handelt es sich auch hier um einen, vielleicht um mehrere Absorptions- 
streifen des Wasserdampfs, welche wegen der geringen Dispersion des 
Gitters II nicht getrennt werden können. Die Verwendung des feineren 
! H. Rysens, Diese Berichte 1913, S. 513, und H. Rusens und G. Herrner, 
Diese Berichte 1916, S. 167. 
