18 __Gesamtsitzung v. 6.J an. 1921. — Mitt. d. phys.-math. Klasse v. 21. Okt. 1920 
mals aufgenommen und dieselben auf das früher für Gittermessungen 
unzugängliche jenseits 35 » gelegene Spektralgebiet ausgedehnt. Hier- 
durch wird der Anschluß unserer Beobachtungen im kurzwelligen 
Spektrum, in welchem die spektrale Zerlegung mit Hilfe eines Sylvin- 
prismas erfolgte, mit den oben beschriebenen neuen Gittermessungen 
im langwelligen Spektrum des Auerbrenners vermittelt. 
Die Versuchsanordnung wär in der Hauptsache mit der fırihör 
von Hrn. HeErTTxer und mir verwendeten übereinstimmend. Die Strahlung 
des Auerbrenners wurde nach ihrem Austritt aus dem Spielplan 
meter an einer Flußspatplatte bzw. an einer Steinsalzplatte reflektiert, 
um nur diejenigen Spektralgebiete zur Beobachtung gelangen zu lassen, 
welche an diesen Platten stark zurückgeworfen werden. Bei Verwendung 
einer einzigen reflektierenden Platte sind die isolierten Strahlungs- 
komplexe in beiden Fällen so ausgedehnt, daß ihre Ausläufer noch inein- 
andergreifen und eine kontinuierliche Beobachtung zwischen 22 und 75 4 
möglich machen. Zur Konzentration der Strahlung auf das Thermoele- 
ment wurde bei diesen Versuchen statt der Quarzlinse Z ein vorderseitig 
versilberter Hohlspiegel verwendet. Die Länge des Strahlenganges 
vom Auerbrenner bis zum Thermoelement betrug 2.2 m, die absolute 
Luftfeuchtigkeit 6 bis 7 mm. Die Messungen im kurzwelligeren Teile 
des Spektrums, bei welchen die Reinigung durch Reflexion an einem 
Flußspatspiegel erfolgte, mußten mit offenem Mikroradiometer aus- 
geführt werden. Die Ruhelage des Instruments wurde dadurch er- 
heblich verschlechtert, aber die Ausschläge waren so groß, daß trotzdem 
die Genauigkeit der Ausschlagsmessungen genügte. Bei den Beob- 
achtungen im langwelligeren Teile des Spektrums, bei welchen ein 
Steinsalzspiegel zur Aussonderung der Strahlung diente, konnte das 
Instrument luftdicht geschlossen werden. Als Fenster wurde eine 0.4 mm 
dicke Quarzplatte verwendet. 
Die Ergebnisse dieser Messungen sind in den Kurven der Figuren 5 
und 6 dargestellt. Stets wurde das feinste Gitter III (9 = 0.3997 mm) 
zur Anwendung gebracht. Fig. 5 gibt die beobachtete Energiever- 
teilung bei Reflexion an einer Flußspatplatte für das rechte und linke 
Beugungsbild erster Ordnung. Kurve A wurde bei einer Spaltbreite 
von 0.6 mm, Kurve B bei einer solchen von I.2 mm aufgenommen. 
In Kurve B sind die Ausschläge in den Beugungsbildern in !/,, in 
den Mittelbildern in '/;o der beobachteten Größe aufgetragen. Die 
Kurven A zeigen in ihrem absteigenden Ast 5 scharf ausgeprägte 
Minima, die Kurven B deren je 6, von denen das erste mit dem 
letzten der A-Kurven identisch ist. Die Lage der Minima in den 
Kurven der Figur 5 ist aus den Zahlen der Tabelle IV zu ersehen. 
Neben die berechneten Wellenlängen der 9 Minima ist die früher von 

