22 Gesamtsitzung v. 6. Jan. 1921. — Mitt. d. phys.-math. Klasse v.21. Okt. 1920 




x Tabelle VI. 
Berechnet aus der Feinstruktur 
3 der Bande bei A = 6.26 u nach Theoretisch berechnet 
Direkt E. von Baur, aus den Quantenreihen von 
beobachtet Langer, 
Rugens und SLEATOR 
nen 1 Bserrum n EuckeEn 
| 
19.2 u® 19.3 u _ 9 19.3 4 ° 21 19.1 u 
19.7* 19.9 Sr | 20 20.0 
20.5 * 20.6 | _ | 19 21.0 
21.6* 21.8 —_ 8 21.6 | 
22.9 23-3 —— | 18 22.2 
23.8 24.3 = a 23-5 
25.0 25.2 25-3 7 | 24.7 | 16 25.0 
26.6 26.9 26.9 Y 15 26.7 
28.9 28.3 283.9 6 28.9 14 28.5 
30.6 30.6 30.6 La, 30.7 
32.9 32.9 34.2 12 33-3 
35-7 35-7 36.7 5 34.7 mi 36.3 
40.0 38.8 40.3 j | 10 40.0 
— 42 43.0 4 43-3 | 
44-1 45 OR) 44.5 
= 471-5 | 
49.0 49-5 51.0 | 8 50.0 
57.7 55 | 56.8 3 57-8 7 57-1 
65.8 62.5 | 65.3 186 66.7 
72.2 69-5 | 12.5. | | 
78.0 80 | 81.6 | 5 80.0 
(83) |* | | 
(92) 91 | 92.5 2 I 86.6 | 
105.8 109 NR | 4 100 
113 | 
132.2 126 135 | 3 133 
l 


denen Differenzen außerhalb der Fehlergrenzen der Messungen liegen. 
Jenseits ou wird die Übereinstimmung schlechter, und man hat den 
Eindruck, als ob sich hier fremde Einflüsse mit wachsender Wellen- 
länge immer stärker geltend machen. Ob es sich um die Wirkung 
einer dritten Streifenserie handelt, wie Hr. Hrrrxer und ich früher an- 
genommen haben und wie es auch Hr. SreATor für möglich hält, kann 
noch nicht entschieden werden. Eine solche dritte Reihe brauchte sich, 
wenn das elektrische Moment des Moleküls senkrecht zu der entsprechen- 
den Rotationsachse sehr klein ist, bei direkten Messungen im Rotations- 
gebiet nicht bemerkbar zu machen und könnte trotzdem die Feinstruktur 
der kurzwelligen Banden merklich beeinflussen. Ferner ist stets zu be- 
achten, daß bei den Messungen im langwelligen Spektrum Fehler durch 
die selektiven Eigenschaften der Lichtquelle, des Strahlungsempfängers 

