
24  Gesamtsitzung v. 6. Jan. 1921. — Mitt. d. phys.-math. Klasse v. 21. Okt. 1920 
des Rohres verläuft und von dem fast das gesamte Licht ausgeht, 
auch seitliche Teile des Rohres, in welchem der Quecksilberdampf nur 
äußerst schwach leuchtet, auf dem Spalte zur Abbildung gelangten, 
während bei der Reihe B ein so stark vergrößertes Bild der Lampe 
auf den Spalt S, geworfen wurde, daß dieser von dem Bilde des leuchten- 
(len Fadens vollkommen bedeckt war. Wie aus den Kurven der Figur 7 
zu ersehen ist, zeigen beide Reihen einen sehr ähnlichen Verlauf. Die. 
Form der Kurven spricht für das Vorhandensein eines kontinuierlichen 
Spektrums, doch kann es sich auch um schärfere Banden oder Linien 
handeln, welche sich infolge der großen Spaltbreiten und geringen 
Dispersion teilweise überdecken. Leider ließ sich eine bessere Auf- 
lösung durch Verringerung der Spaltbreiten oder durch Anwendung eines 
feineren Gitters wegen der Kleinheit der Ausschläge nur an wenigen 
Stellen durchführen. 
In Tabelle VII sind die Wellenlängen der Maxima und Minima für 
die Energieverteilungskurven der Quecksilberlampe zusammengestellt. 
Das erste Maximum a rührt ohne Zweifel von der Strahlung des heißen 
Tabelle VI. 
Quarzquecksilberlampe, Gitter I (9 = 2.0027 mm). 






Mer: Maxima Minima 
suchs- Bezeich-| # I Bezeich-| \ a - Manz 
reihe | nung es | En Mittel || Jar nung | es En | Mittel ; “ 
| 
[ a IN 2 05 Ian | 72.2 u a’ a3 ol Mara, | 3°27.5° | 120.7 u 
My b | a°ı5' | 4°20’ | 4°17.5'|| 149.9 u b’ Shanken | Sanceh [5° o’ 174-5 4 
) c |#62.5oL 10: Kalllar o' || 209.9 u Bene) 7°40' | 7°40' | 7°40’ 267.1 u 
an WoTsll oR25%W 02201 Bora | 
{ a IS20 28 7558/12 orlleronHi a' aegolll 37.20! | 3°25’ 119.3 u 
2 h b 4°20' | 4°20' | 4°20! |sr2 b' 5° ,2'.| 5° 2’ |5°.2' || 175.6 
| c 65 ao 02 ara 2 Fe a Ra 
L d || 9°20’ | 9°20' |9°20" || 324.8 u | | 







Quarzrohres her, da der amorphe Quarz in diesem Teile des Spektrums 
in Schichtdieken von über einem ‘Millimeter noch undurchlässig ist. 
Die beiden Erhebungen ce und d sind offenbar mit den früher aus in- 
terferometrischen Messungen gefolgerten langwelligen Emissionsgebieten 
des Quecksilberdampfs identisch. Die Interferometermessungen hatten 
für die’mittlere Wellenlänge dieser Strahlungen allerdings die größeren 
Werte 218 bzw. 343% ergeben, während die Maxima ce und d in den 
Kurven der Figur 7 bei 210 bzw. 324n liegen. Es ist jedoch zu be- 
achten, daß bei den Interferometermessungen nicht nur die im Strahlen- 
gange befindliche Quarzschicht um ein Vielfaches größer war und etwa 
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