Einstein: Geometrie und Erfahrung 127 
sind Konventionen. Es ist zur Vermeidung von Widersprüchen nur nötig, 
den Rest von (P) so zu wählen, daß (G@) und das totale (P) zusammen 
den Erfahrungen gerecht wird. Bei dieser Auffassung erscheinen die 
axiomatische Geometrie und der zu Konventionen erhobene Teil der 
Naturgesetze als erkenntnistheoretisch gleichwertig. 
Sub specie aeterni hat PoıncArE mit dieser Auffassung nach meiner 
Meinung Recht. Der Begriff des Meßkörpers sowie auch der ihm in der 
Relativitätstheorie koordinierte Begriff der Meßuhr findet in der wirk- 
lichen Welt kein ihm exakt entsprechendes Objekt. Auch ist klar, daß 
der feste Körper und die Uhr nicht die Rolle von irreduzibeln Elementen 
im Begriffsgebäude der Physik spielen, sondern die Rolle von zusammen- 
gesetzten Gebilden, die im Aufbau der theoretischen Physik keine selb- 
ständige Rolle spielen dürfen. Aber es ist meine Überzeugung, daß diese 
Begriffe beim heutigen Entwieklungsstadium der theoretischen Physik 
noch als selbständige Begriffe herangezogen werden müssen; denn wir 
sind noch weit von einer so gesicherten Kenntnis der theoretischen 
Grundlagen der Atomistik entfernt, daß wir exakte theoretische Kon- 
struktionen jener Gebilde geben könnten. 
Was ferner den Einwand angeht. daß es wirklich starre Körper in 
der Natur nicht gibt, und daß also die von solehen behaupteten Eigen- 
schaften gar nicht die physische Wirklichkeit betreffen, so ist er keines- 
wegs so tiefgehend, wie man bei flüchtiger Betrachtung meinen möchte. 
Denn es fällt nieht schwer, den physikalischen Zustand eines Meßkörpers 
so genau festzulegen, daß sein Verhalten bezüglich der relativen Lagerung 
zu anderen Meßkörpern hinreichend eindeutig wird, so daß man ihn für 
den »starren« Körper substituieren därf. Auf solche Meßkörper sollen 
die Aussagen über starre Körper bezogen werden. 
Alle praktische Geometrie ruht auf einem der Erfahrung zugäng- 
lichen Grundsatze, den wir uns nun vergegenwärtigen wollen. Wir wollen 
den Inbegrifi' zweier auf einem praktisch starren Körper angebrachten 
Marken eine Strecke nennen. Wir denken uns zwei praktisch starre 
Körper und auf jedem eine Strecke markiert. Diese beiden Strecken sollen 
»einander gleich« heißen, wenn die Marken der einen dauernd mit den 
Marken der anderen zur Koinzidenz gebracht werden können. Es wird 
nun vorausgesetzt: 
Wenn zwei Strecken einmal und irgendwo als gleich befunden 
sind, so sind sie stets und überall gleich. 
Nicht nur die praktische euklidische Geometrie, sondern auch ihre 
nächste V erallgemeinerung, die praktische Rırmannsche Geometrie und da- 
mit die allgemeine Relativitätstheorie, beruhen auf diesen Voraussetzun- 
gen. Von den Erfahrungsgründen, welche für das Zutreffen dieser Vor- 
aussetzung sprechen, will ich nur einen anführen. Das Phänomen der 
