24 Friedr. Busch und Chr. Jensen. 
rhomboeders, durch passendes Anschleifen und Benutzung einer Schicht 
von Kanadabalsam zwischen den beiden Teilkörpern dafür sorgte, daß der 
die gewöhnlichen Brechungsgesetze befolgende, ordentliche Strahl durch 
totale Reflexion für das Auge unwirksam gemacht wird, wogegen der 
sogenannte außerordentliche Strahl, durch den Kristall hindurchgehend, 
ins Auge des Beobachters gelangt. Die für das Auge in Betracht’ 
kommenden Schwingungen der außerordentlichen Strahlen gehen nun in 
einer einzigen Ebene vor sich; die Polarisationsebene derselben haben 
wir uns nach unserer Vereinbarung als senkrecht zu jener Ebene 
liegend vorzustellen. Dieses Nicolsche Prisma findet bei den Polarisations- 
apparaten eine weitgehende Verwendung. Um Material zu sparen, hat 
man auch wohl die eine Prismenhälfte aus einer Glassorte hergestellt, 
deren Brechungsindex und Dispersion denen des Kalkspats für den außer- 
ordentlichen Strahl möglichst nahekommen. Andererseits hat man beim 
Foucaultschen') Prisma statt Kanadabalsam eine Zwischenschicht aus 
Luft gewählt; hierdurch kann, was natürlich bei der Seltenheit im Vor- 
kommen des isländischen Spats sehr ins Gewicht fällt, das Prisma sehr 
verkürzt werden, allerdings auf Kosten der Größe des Gesichtsfeldes. 
Bei einer zweiten Untergruppe von Polarisationsprismen wird der auber- 
ordentliche Strahl durch Totalreflexion entfernt, und der ordentliche 
gelangt ins Auge des Beobachters. Ein anderes Mittel, um bei doppelt- 
brechenden Kristallen das eine Strahlenbündel für das Auge unschädlich 
zu machen, liefert die Natur selbst, indem vor allem beim Turmalin?) der 
senkrecht zur optischen Achse verlaufende ordentliche Strahl stark durch 
Absorption geschwächt wird. Wenn man daher aus einem Turmalin- 
kristall eine Platte parallel zur Achse herausschneidet, so teilt sich 
jeder senkrecht auf. die Platte auffallende Strahl in zwei senkrecht 
zueinander polarisierte Strahlen, von denen, wenn die Platte diek genug 
ist, nur der außerordentliche hindurchgeht. Im allgemeinen darf man 
wohl sagen, daß das völlige Verschwinden des ordentlichen Strahls um 
so besser erreicht wird, je stärker die Färbung des Kristalles ist; das 
zieht nun aber leider den Nachteil’ nach sich, daß dann auch der im 
Leon Foucault, Nouveau polariseur en spath d’Islande, Experience de fluorescence, 
0. R. 45 (1857), p. 238—241. 
?) Siehe Winkelmann, Handbuch der Physik, 2. Auflage, Bd. 6, p. 1125; Biot, Amn. 
Chim. Phys. 94 (1815), p. 191; siehe auch Biot, Lehrb. der Plıysik, 2. Auflage, Bd. 5. 
p. 127—132. Übrigens findet sich bekanntlich dieser Dichroismus bei manchen Kristallen, 
so z. B. beim Topas, Beryll, Smaragd usw. Es sei hier auch auf A. Beckers Kristall- 
optik (Stuttgart 1903) verwiesen, in welcher man eine ausführliche Darstellung aller 
wesentlichen kristalloptischen Erscheinungen nebst einer historischen Entwickelung der 
verschiedenen Lichttheorien findet. 
