122 Friedr. Busch und Chr. Jensen. 
zunächst, daß diese Schwierigkeit nur durch einen Mißbrauch des Wortes 
„Reflexion“ entstehe und sofort verschwinde, wenn man auf die Grund- 
vorstellungen der Wellentheorie zurückgehe, indem es einem dann sofort 
einleuchte, daß das Wort „Reflexion“ nur so lange einen bestimmten Sinn 
habe, als man Körper betrachte, deren Oberfläche groß sei im Verhältnis 
zur Wellenlänge oder, exakter ausgedrückt, groß im Verhältnis zum 
(uadrat der Wellenlänge. Da es sich aber bei Tyndall um die Wirkung 
von Teilchen handle, deren Ausdehnung nach allen Dimensionen wesent- 
lich kleiner sei als die Wellenlänge des Lichtes, so könne man hier nicht 
von durch Reflexion bedingter Polarisation sprechen. 
Bei seinen weiteren Betrachtungen nahm nun Strutt mit Fresnel 
an, daß die Dichte des, sich gegen Formveränderungen wie ein fester 
Körper verhaltenden Äthers in den verschiedenen Medien wechsele, wo- 
gegen der Widerstand desselben gegen Formveränderungen, das heißt seine 
Elastizität, konstant sei'), wobei noch darauf hingewiesen sei, daß er in 
einer besonderen Arbeit des nämlichen Jahres’) nachzuweisen suchte, 
daß diese Annahme keineswegs willkürlich sei, sondern daß die Phänomene 
selbst einem diese Annahme aufdrängten. Und die fernere Annahme, 
mit der die ganze Theorie steht und fällt, ist die, daß die störenden 
Partikelehen verschwindend klein sind gegen die Wellenlänge, derart 
gedacht, daß das Volumen derselben — es kommt hier durchaus auf das 
Volumen an — verschwindend klein gegen die dritte Potenz der Wellen- 
länge ist. Dieses Verschwinden gegenüber der Wellenlänge ist daher 
erforderlich, weil die am weitesten voneinander abstehenden Punkte 
eines so gedachten störenden Volumens nicht so weit voneinander entfernt 
sein dürfen, daß man für die extremen Punkte einen Phasenunterschied 
anzunehmen gezwungen wäre für den Fall, daß die Partikelchen in die 
Schwingungsbewegung hineingezogen werden. 
Da die Ätherdichte in der Umgebung eines störenden Teilchens 
relativ groß ist, also relativ viel Äthermasse in Bewegung zu setzen ist, so 
muß dadurch die Fortpflanzung des primären Strahls gehemmt werden. 
Denkt man sich dagegen die Teilchen weg, so würde das primäre Licht- 
bündel ungehemmt seinen Weg durch das Medium fortsetzen. Dasselbe 
würde erreicht, wenn wir die störenden Partikelchen bestehen lassen und 
ihrer hemmenden Wirkung ein Gegengewicht schaffen durch passende 
Kräfte, welche überall dort in Wirksamkeit treten, wo die sonst homogene 
Ätherdichte eine Änderung erleidet. Diesen Kräften müßten wir die 
nämliche Richtung und Periode wie den ungestörten Lichtsehwingungen 

') Strutt sieht hier ab von Effekten, welche denen der chromatischen Dispersion 
analog sind. 
?) J. W. Strutt, On the scattering of light by small particles, Phil. Mag., 4. Ser. 
vol. 41, p. 447—454. 
