Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 123 
selbst zuschreiben. Von den in hierzu entgegengesetzter Richtung 
wirkenden Kräften müßten wir also annehmen, daß sie das seitlich zer- 
streute Licht hervorrufen. Auf die Bestimmung dieser Kräfte würde es 
also ankommen. Wenn uns nun auch eine Anhäufung des Äthers um die 
störenden Teilchen vorschwebt, so können wir doch wegen der Klein- 
‚heit derselben — die wir uns geradezu punktförmig denken wollen — 
‚annehmen, daß die in dem Volumen eines solchen Teilchens wirkenden 
Kräfte alle von der nämlichen Intensität sind und nach derselben Richtung 
wirken, ja wir können sie mit Strutt als ein Ganzes ansehen und müssen 
das auch für die weitere Betrachtung‘), Nun meint Lord Rayleigh 
weiter, daß die Bestimmung der durch die Wirkung einer periodischen, 
in einem bestimmten Punkt vorhandenen Kraft hervorgerufenen Äther- 
bewegung natürlich die Hilfe der mathematischen Analysis erfordere, 
daß aber schon eine sehr einfache Betrachtungsweise zu einem bestimmten 
Schluß führe hinsichtlich der Lage des Polarisationsmaximums. In einem 
späteren Abschnitt zeigt er ferner, wie eine einfache Dimensionsbetrachtung 
in völlig exakter Weise Aufschluß gibt über die Intensitäten der, ver- 
schiedenen Wellenlängen entsprechenden diffundierten Strahlen. Was die 
Betrachtung der Polarisationsgröße unter verschiedenen Winkeln zur 
Riehtung des primären Strahls betrifft, so setzt Lord Rayleigh zunächst 
linear polarisiertes Licht voraus. In dem punktförmig gedachten Ort 
eines störenden Teilchens denkt er sich die von hier als Zentrum nach 
allen Richtungen ausstrahlende Störung um die Schwingungsrichtung im 
primären Strahl als Achse symmetrisch verteilt. Als Folgerung der so 
gedachten Symmetrie ergibt sich, daß bei allen von diesem Punkt aus 
zerstreuten Strahlen die Schwingungen in der durch die betreffenden 
Strahlen und die Schwingungsrichtung beim Primärstrahl gelegten Ebene 
vor sich gehen, was gleichbedeutend damit ist, daß die Richtung 
der Schwingungen im zerstreuten Strahl mit der der Schwingungen im 
primären Strahl einen möglichst kleinen Winkel bildet. Umstehende 
Figur 15 möge das noch an einem Beispiel verdeutlichen. Es ist hier 
AB die Richtung des linear polarisierten Primärstrahls. Wie angedeutet, 
sehen die Schwingungen in der Papierebene vor sich. Der diffundierte 
Strahl OY liegt ebenfalls in der Papierebene, und nach dem vorhin Ge- 
sagten müssen wir uns vorstellen, daß auch die Schwingungen desselben 
in der Papierebene (Ebene durch OY und die Schwingungsrichtung des 
Primärstrahls) vor sich gehen. Greifen wir nun aus OY einen Punkt X 
heraus. Die von X ausgehenden Schwingungen seien XP bezw. XQ. 
Die Richtung dieser Schwingungen bildet mit der verlängerten Richtung 
der um Z’ im Primärstrahl vor sich gehenden Schwingungen den Winkel «. 

‘) Es ist uns aus den Struttschen Arbeiten nicht recht klar geworden, ob er sich 
die materiellen Teilchen selbst als mitschwingend vorstellt, oder nicht. 
