Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 125 
strahlen völlig zu verschwinden. Dagegen ist für die letzteren die Licht- 
intensität ein Maximum geworden. 
Die für eine bestimmte Beobachtungsrichtung vorhandene Polarisations- 
oröße kann man sich nun leicht konstruieren, indem man die Schwin- 
gungen des Primärstrahls in zwei gleiche, zueinander senkrechte Kom- 
ponenten zerlegt denkt, von denen diejenige, die senkrecht zu der durch 
Primärstrahl und diffundierten Strahl gelegten Ebene steht, für den 
diffundierten Strahl voll zur Wirkung gelangt, während die andere, in 
2 [4 

A 
Ries 19. 
jener Ebene liegende nur mit einem der Beobachtungsrichtung ent- 
sprechenden Betrage wirkt. Aus Figur 19 ist dann leicht zu ersehen, 
daß die letztere Komponente um so größer, mithin die Polarisation 
um so kleiner wird, je kleiner der Winkel zwischen Primärstrahl und 
diffundiertem Strahl wird‘). Bedeutet AB den Primärstrahl, und sind 
001, 002, 00s, 004 von 0 aus diffundierte Strahlen, so gelangen für 
letztere die senkrecht zur Papierebene stehenden Schwingungsamplituden 
voll zur Wirkung, und wir erhalten für die diffundierten Strahlen die in 
der Papierebene liegenden Amplituden, indem wir die Amplituden von 
AB nach den diffundierten Strahlen hin verschoben denken und in be- 

') Bei dieser Figur sind die Winkel, wie man sieht, nicht von der Lichtquelle ab 
gerechnet, wie es bei den Figuren 17a, 17b und 17e der Fall war. 
