Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 127 
Theorie der atmosphärischen Polarisationserscheinungen entwickeln, werden 
wir hernach ausführlicher zeigen. Hier sei nur kurz angedeutet, daß 
Strutt in der hier behandelten Arbeit‘) darauf aufmerksam macht, daß 
bei alleiniger Berücksichtigung eines einzigen diffundierenden Teilchens 
für den diffundierten Strahl OF, der von einem innerhalb des Primär- 
strahls AOY liegenden Punkt O in der Richtung der X-Achse ausgeht, nur 
eine Schwingungsamplitude vorhanden ist, welche senkrecht zu der durch 
Primär- und Sekundärstrahl gelegten Ebene steht, daß aber eine inner- 
halb der bezeichneten Ebene liegende, zur Y-Achse parallele Schwingungs- 
amplitude hinzukommt, wenn man einen in der XY-Ebene zwischen OX 
und OY liegenden Punkt ? zu Hilfe nimmt, der schon einmal diffundiertes 
Lieht nach O sendet, welches nun zum zweiten Male bei O diffundiert wird. 
Er äußert bei dieser Betrachtung, daß in dieser Richtung vielleicht 
die Erklärung dafür zu suchen sei, daß in einem Sonnenabstand von 
90° keine vollständige Polarisation vorhanden ist, wobei man allerdings 
auch bedenken müsse, daß eine nicht genügende Kleinheit von einigen 
der störenden Partikelchen die nämliche Abweichung gegenüber dem ein- 
facheren, theoretischen Fall herbeiführen müsse. 
Nunmehr wollen wir zeigen, in welch einfacher Weise Strutt die Ab- 
hängigkeit der Intensität des zerstreuten Lichtes von der Wellenlänge findet, 
unter der Voraussetzung, daß alle Teilchen erheblich kleiner sind als die 
Wellenlänge des violetten Lichtes. Der Gedankengang ist kurz folgender: Da 
offenbar die Intensitäten des einfallenden und des zerstreuten Lichtes ein- 
ander proportional sein müssen, so kommt es an auf die Bestimmung des 
Verhältnisses dieser beiden Intensitäten, die sich wieder wie die Quadrate 
der entsprechenden Amplituden zueinander verhalten werden. Zunächst 
hätte man also das Verhältnis (z) der Amplitude des zerstreuten zu derjenigen 
des einfallenden Lichtes zu bestimmen. Dies Verhältnis kann höchstens 
von folgenden Größenarten abhängig sein: 1. von dem mit 7 bezeichneten 
Volumen des störenden Partikelchens, 2. von dem mit r bezeichneten 
Abstande des betrachteten Punktes vom genannten Partikelchen, 3. von 
der Wellenlänge 4, 4. von der mit b bezeichneten Fortpflanzungsge- 
schwindigkeit des Lichtes, 5. von der Dichte D des im ursprünglichen 
Medium befindlichen Äthers, 6. von der durch die Anwesenheit des 
Teilchens veränderten Ätherdichte D’. Von diesen Elementen ist 7 die 
Funktion einer Länge, indem / in der dritten Potenz vorkommt (7?); auch r 
ist die Funktion einer Länge (?) und ebenso die Wellenlänge A (2); die Fort- 
pflanzungsgeschwindigkeit hängt bekanntlich sowohl von der Länge, als auch 
von der Zeit ab er = en schließlich hängen die Ätherdichten 
D und D’ sowohl vom Volumen, als auch von der Masse ab und sind 
1) Phil. Mag., 4. Ser., vol. 41, p. 114. 

