Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 131 
aufzustellen für diejenige Kraft, welche man den Teilchen mit der Äther- 
dichte D’ hinzufügen müßte, damit der Wellenzug ungestört da hindurchgehen 
kann. Derselbe Ausdruck, mit dem umgekehrten Vorzeichen versehen, würde 
die nämliche Störung hervorrufen, wie sie nun durch das störende Teilchen 
hervorgerufen wird. Dabei ist aber noch zu bedenken, daß die Wirkung 
eines solchen Teilchens nicht nur seiner, von der Ätherdichte abhängigen 
optischen Dichte, sondern auch seinem Volumen proportional ist, das heißt 
natürlich immer unter der einen Voraussetzung, daß dies Volumen 7 außer- 
ordentlich klein ist im Verhältnis zum Kubus der kleinsten Wellenlänge des 
einfallenden Lichtes. Der vollständige Ausdruck für die Kraft k, mit deren 
Wirkung wir es an der in Frage kommenden Stelle zu tun haben, würde 
demnach sein: 
) 
5 
k= 7. —D).4.()- cos, 
2 1 
So wäre also unsere Frage darauf zurückgeführt, welche Störung im 
Äther durch eine periodische Kraft von gegebener Stärke hervorgebracht 
wird. Hier benutzt nun Lord Rayleigh eine von Stokes nachgewiesene 
Beziehung‘). Stokes hatte nämlich gezeigt, daß die in Frage kommende 
Störung 




F-sin« Pe 
E — - . S l 5 
S re (DE 15) 
2m . 
ist, wenn die wirkende Kraft = F'- c0os —— ; -bt ist. Hier bedeutet « den 
Winkel, welchen der sekundäre Strahl mit der Schwingungsrichtung des 
einfallenden Strahls bildet, und » den Abstand des betrachteten, in die 
Störung hineingezogenen Punktes vom wirkenden Teilchen. Setzen wir 
nun in den Ausdruck für & den Wert für F aus der vorhergehenden 
Gleichung, so erhalten wir: 


“iR } 2ub\ | sine er Br ) 
= 7m —Dma. I) | ns bt 
PD: — DD}: A422... a4 
Dr 1 - SINE - COS —— ET (bt r) 
—=A4- Dee sina.cos (tn) ?) 

D r.22 
!) Stokes, On the Dynamical Theory of Diffraction, Cambridge Phil. Transact., 
vol. 9 (daß die Literaturangabe richtig ist, geht aus einer anderen Arbeit von Stokes 
hervor; leider konnten wir nicht in den Besitz dieser Abhandlung gelangen). 
2) Bei dem diffundierten Strahl wird also nicht für {= 0, sondern für bt — r—=0) 
‚die größte Elongation erreicht. 

9* 
