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Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 139 
nahezu zehn Jahren!) eingehender die Frage diskutiert, inwieweit die 
Luftmolekeln selbst für die Erklärung der blauen Himmelsfarbe heran- 
gezogen werden könnten, und ob es’ überhaupt nötig sei, bei den Er- 
klärungsversuchen seine Zuflucht zu besonderen Beimengungen irgend- 
welcher fester oder flüssiger Substanzen zu nehmen. Wie wir ersehen, 
wurde übrigens Strutt bereits im Jahre 1573 durch einen Brief von Maxwell 
zu dieser Idee angeregt. Der uns hier wesentlich interessierende Teil 
der Rayleighschen Arbeit ist kurz folgender: Der Zweck der ganzen Unter- 
suchung war, gründlicher, als es bisher geschehen war, die Schwächung eines 
primären Lichtbündels durch ein kleine Partikelchen enthaltendes Medium 
in ihrer Abhängigkeit von Zahl und Größe der Licht zerstreuenden Teilchen 
zu prüfen. Lord Rayleigh geht hier aus von dem in der ersten Arbeit 
gewonnenen Ausdruck 
DD 
7-1. on e0S2; 
. —— » sind : —— 
D rA® ) 


-- (bt— r) 
für die Schwingungsamplitude, welche von einem Partikelchen in einer 
Richtung zerstreut ist, die mit der ursprünglichen Schwingung einen 
Winkel # einschließt. Wie wir vorhin sahen, bedeutet hier D’ die 
optische Dichte des Partikelchens, 7 das Volumen desselben, D die 
optische Dichte des umgebenden Mediums und r den Abstand irgendeines 
Punktes längs des sekundären Strahls vom Partikelchen. Um nun die 
sanze Energiestrahlung vom Partikelchen aus zu haben, integriert Strutt 
das Quadrat des genannten Ausdrucks über die Oberfläche einer Kugel 
mit dem Radius v. Der so gewonnene Ausdruck würde der von einem 
einzigen Partikelchen ausgehenden Energiestrahlung entsprechen. Nun 
nimmt er weiter n gleiche Partikelchen in der Volumeneinheit an und 
berechnet durch Einführung des Faktors n dx die Energie, welche von 
einer Schicht ausgeht, deren Dicke = dx und deren Grundfläche — 1 ist. 
Da es sich — was stillschweigend vorausgesetzt wird — um ein nicht- 
leitendes Medium handelt, so wird, indem auch hier wieder die Dispersion 
vernachlässigt wird), weiter angenommen, daß der Lichtverlust nur durch 
Zerstreuung herbeigeführt wird, und es repräsentiert, da jaim Ganzen keine 
Energie verloren gehen kann, der berechnete Wert gleichzeitig den 
Verlust an Energie im primären Strahl. Wenn nun « den Brechungs- 
index des durch die trübenden Partikelchen modifizierten Mediums dar- 


‘) Lord Rayleigh, On the Transmission of Light through an Atmosphere containing 
small Particles in Suspension and on the Origin of the Blue of the Sky, Phil. Maeg., 
vol. 47 (5 Ser.), 1899, p. 375— 384. 
?) Man ersieht das z. B. aus der in den Rechnungen vorkommenden Beziehung 
„a—1l=n:T(e' — 1)“, worin A gar nicht vorkommt, so daß also keine Beziehung des 
Brechungsindex zur Wellenlänge, also auch keine Änderung mit der Wellenlänge vorkommt. 
