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stellt, wenn ferner « den Brechungsindex des als homogen vorgestellten 
Partikelchens bedeutet, und wenn der Brechungsindex des ursprünglichen 
Mediums als Einheit gesetzt wird, so gelangt man mit Lord Rayleigh 
schließlich zu einer Formel, welche die Abhängigkeit des Transmissions- 
koeffizienten vom Brechungsindex « und von der Zahl der Partikelchen 
in der Volumeneinheit darstellt. Und nun die äußerst interessante An- 
wendung der Formel auf die Molekeln der Luft. Strutt operiert hier 
ungefähr folgendermaßen: Er setzt in den für den Transmissions- 
ze 
3nA* 
6.107? em ein, für « — 1 die Zahl 0,0003, und er findet so für die Strecke x 
oder 1/h, um welche das primäre Lichtbündel fortschreiten muß, um eine 
Schwächung im Verhältnis e:1 zu erleiden, den Wert 4,4.10=1%.n. Es 
kommt nun weiter darauf an, den Wert für n zu bestimmen, das heißt 
den Wert für die Zahl der Molekeln in der Volumeneinheit. Strutt folgt 
hier nun Maxwell und nimmt unter Normalverhältnissen die Zahl der 
Molekeln im Kubikzentimeter zu 1,9.101° an'), woraus er findet, daß das 
Licht eine Strecke von 83 Kilometern durch Luft von Atmosphärendruck 
hindurchgehen muß, um im ‚Verhältnis 2,7:1 (e:1) geschwächt zu werden. 
Die sich hieraus ergebende Transparenz ist, wie Lord Rayleish genauer 
zeigt, zu hoch, was ja auch von vornherein zu erwarten war, da die 
Atmosphäre sicherlich durchweg mehr oder weniger fremde, die Trans- 
parenz weiter herabdrückende Körperchen enthält. Zur genaueren Be- 
urteilung der tatsächlich vorhandenen Verhältnisse zieht Strutt nun die 
Helligkeitsschätzungen der Sterne in verschiedenen Höhen überm Horizont 
heran. Er nimmt mit Bouguer°’) an, daß acht Zehntel von der jenseits der 
Atmosphäre vorhandenen Intensität des Sternenlichtes zu uns gelangen, wenn 
ein gewisser Stern im Zenit steht. Die hierbei in Frage kommende Luft- 
schicht setzt er bei normalem Atmosphärendruck gleich einer Schicht von 
83 km. Daraus würde sich 0,81% oder 0,11 statt 1/e = 0,37 für die Licht- 
transmission durch die aus der Formel resultierende Luftschicht von 
83 km Mächtigkeit ergeben. Zwischen diesen Grenzen etwa würde man 
also nach Lord Rayleigh den wahren Wert zu suchen haben, und die 
Übereinstimmung zwischen dem an Hand der von ihm gefundenen Formel 
errechneten und dem aus Beobachtungen gefundenen Wert hält Strutt 
für durchaus befriedigend, da sehr zu berücksichtigen ist, daß er in seiner 
Formel durchaus gar keine Rücksicht genommen hat auf die Fremd- 

koeffizienten (7) gewonnenen Ausdruck „32 - für 2 den Wert 

') Siehe Nature vol. 8 (1873), p. 440 (Moleeules). Heute nimmt man n meist zu 
2,76.10'’ an. 8. hierzu auch Lord Kelvin, On the Weight of Atoms, Phil. Mag. (6), vol.4 
(1902), p. 177—198 u. 281—301 (vor allem), und derselbe, Vorlesungen über Molekular- 
dynamik und die Theorie des Lichtes (1902, deutsch von B. Weinstein), p. 248—-267. 
?) Bouguer, Essai d’optique sur la gradation de la lumiere, Paris 1829, p. 63 ff. 
