146 Friedr. Busch und Chr. Jensen. 
physikalisch homogen, dessen Ungleichartigkeiten sich erst dann zeigen, 
wenn man zu Dimensionen von der Größenordnung der Molekeln hinab- 
steigt, so daß also, solange man nicht in das Gebiet der Molekeln 
näher einzudringen vermag, jeder vom Medium abgelöst gedachte Teil 
von irgendeinem andern nicht zu unterscheiden wäre. Nun sind aber; 
wie wir sahen, die für die Optik m Betracht kommenden Wellenlängen 
eroß gegenüber den uns hier interessierenden Molekeln, und daher 
durfte Planck als Kriterium der optischen Homogenität eines Mediums 
die Bedingung aufstellen, „daß alle solche beliebig herausgeeriffenen 
Teile des Mediums, deren Dimensionen von der Größenordnung einer 
optischen Wellenlänge sind, noch als gleichartig zur Wirkung kommen“. 
Hiernach wäre dann ein jedes Medium, in welches fremde, gegen die 
optische Wellenlänge kleine, gleichartige Partikeln eingelagert sind, als 
optisch homogen im Planckschen Sinne zu bezeichnen, und es fiele auch 
ein trübes Medium im Sinne Lord Rayleiehs unter dieselbe Kategorie, 
wofern nur auch die Abstände der eingelagerten Partikelchen klein gegen 
die in Betracht kommenden Wellenlängen sind. Daher durften wir nicht 
unterlassen, auf diese Arbeit hinzuweisen, wenn auch die Plancksche 
Theorie insofern von ganz anderen Voraussetzungen ausgeht als die 
Struttsche, als bei dieser, wie wir sahen, die Natur einer solchen Partikel 
durch die optische Dichte festgelegt ist!), wogegen sie bei Planck durch 
das Dämpfungsdekrement und die Eigenperiode der Schwingung bestimmt 
ist, wobei bedacht werden muß, daß diese Eigenperiode sich stark unter- 
scheidet von der Periode der in das Medium eindringenden Wellen. 
Beachtenswert ist es nun, daß Planck trotzdem zu einem ganz Ähnlichen 
Ausdruck für den Extinktionskoeffizienten gelangt wie Lord Rayleigh. Wir 
müssen es uns Jedoch versagen, weiter auf die theoretischen Entwickelungen 
einzugehen, indem wir nun gleich dazu übergehen wollen, in Kürze dar- 
zutun, wieweit die Analyse des vom heiteren Himmel stammenden Lichtes 
mit der nach der Lord Rayleighschen Theorie geforderten Verteilung der 
Lichtintensitäten in den verschiedenen Spektralbezirken übereinstimmt ?). 
Hier kommen vor allem die von Lord Rayleich selber und so- 
dann die von Crova, Vogel und Zettewuch angestellten Beobachtungen 

') Wo Lord Rayleigh von der elektromagnetischen Lichttheorie ausgeht, definiert 
er, wie bereits erwähnt, die als Isolatoren aufgefaßten trübenden Teilchen durch ihre 
Dielektrizitätskonstante. 
?) An Übersichten über diese Bestrebungen siehe: S. A. Arrhenius, Lehrbuch der 
kosmischen Physik, Leipzig 1903, p. 876—878. L. Günther, Handb. der Geophysik, Bd. 2 
(Stuttgart 1899), p. 98—101. J. Hann, Lehrb. der Meteorol., Leipzig 1901, p. 11—15. 
Chr. Jensen, Die blaue Himmelsfarbe, Das Weltall, Jahrg. 5, p. 37—43, 65—68, 84—87 (über 
die Analyse des blauen Himmelslichtes speziell p. 65—66). Mascart, Traite d’Optique, 
vol. 3 (Paris 1893), p. 384—389 (Composition du bleu celeste). G. Zettewuch, Ricerche 
sul „Bleu del Cielo“, Dissertazione, Spoleto 1901, p. 26—29. 
