Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 167 
schwingender Bewegungen werden, ähnlich denen schwingender Äther- 
teilchen in einer Lichtwelle. Nehmen wir nun einmal mit Soret an, 
ein solches Teilchen — das nach Lord Rayleigh außerordentlich klein 
gegenüber der Wellenlänge des Lichtes sein muß — werde von einem 
horizontalen Lichtstrahl, der in der Horizontalebene polarisiert ist, und 
dessen Schwingungen wir uns demnach, gemäß der am Anfang der Über- 
sicht fixierten Vorstellungsweise, vertikal verlaufend zu denken haben, 
getroffen. Dann wird das Teilchen selbst diese Schwingungen annehmen 
und Mittelpunkt einer sekundären Wellenbewegung werden. Längs allen 
Geraden in der durch das schwingende Teilchen gelegten Horizontalebene 
2% 

Fig. 20. 
finden die Ätherteilchen dann selbstverständlich vertikal statt, so daß 
das diffundierte Licht in allen diesen Richtungen horizontal polarisiert 
ist, ebenso wie das einfallende Licht. Wenn das diffundierende Teilchen 
hinreichend klein ist, so daß an seiner Oberfläche keinerlei Spiegelreflexion 
stattfindet, so wird die Intensität des diffundierten Lichtes nach allen 
Richtungen seiner Ausbreitung dieselbe sein. Diesen Fall setzt Soret 
bei seinen Untersuchungen gleichsam als Grenzfall voraus. Im der zur 
Horizontalebene senkrechten Richtung kann natürlich von dem Teilchen 
kein Licht ausgehen, da diese Richtung mit der Schwingungsriehtung 
zusammenfällt. In allen übrigen in der Vertikalebene des Strahles liegenden 
Richtungen ist die Intensität um so größer, je kleiner der Neigungswinkel « 
oder die Abweichung von der Horizontalen OX (siehe Fig. 20) ist. Den 
Betrag derselben erhält man, indem man die vertikalen Schwingungen in 
