168 Friedr. Busch und Chr. Jensen. 
zwei Komponenten zerlegt, von denen die eine in diese geneigte Richtung 
fällt, die andere darauf senkrecht steht. 
In beistehender Fig. 20 müssen wir uns das diffundierende Teilchen 
in O liegend denken, während XO die Richtung des einfallenden Strahles 
und AD die Amplitude der Schwingung, mit den Komponenten AD und 
BD, bedeutet. Sieht man, wie es hier angenommen ist, in der Richtung 
0'’O auf 0, so kann natürlich die in die Blickrichtung fallende Komponente 
keine Wirkung auf das Auge ausüben, und es liefert daher die L 00’ 
stehende Komponente BD einen linear polarisierten Strahl diffusen Lichtes. 
In gleicher Weise wird man die Schwingungen für irgendeine andere 
Blickrichtung zerlegen können, so daß man stets einen total polarisierten 
Strahl erhält, dessen Schwingungen in der diesen Strahl enthaltenden 
Vertikalebene erfolgen. Die nämlichen Prinzipien finden Anwendung, 
wenn die Richtung der Strahlen des einfallenden Lichtes und die Lage der 
Polarisationsebene ganz beliebig angenommen werden. Ist dagegen das 
einfallende Licht unpolarisiert, so muß man es in zwei aufeinander senkrecht 
polarisierte Strahlen zerlegen und die Wirkung jedes der beiden getrennt 
untersuchen. 
In dieser Weise kann man dann, wie Soret zeigt, die atmosphärische 
Polarisation in ihren Grundzügen und, soweit sie eine Wirkung der Dif- 
fusion der ersten Ordnung ist, leicht erklären. Eine wichtige Folgerung 
derartiger Betrachtungen besteht darin, daß im Gegensatz zur Spiegel- 
reflexion die Diffusion unabhängig ist von der Ausbreitungsrichtung der 
einfallenden Ätherwelle, vielmehr allein abhängig von der Richtung und 
Amplitude der Ätherschwingungen. Diffundierende Teilchen werden dem- 
nach längs einer bestimmten Visierlinie Licht von konstanter Intensität 
und Polarisation aussenden, welches auch die Richtung des sie beleuchtenden 
Strahlenbündels sein mag, wenn nur die Schwingungen des einfallenden 
Lichtes parallel und von derselben Amplitude bleiben. 
Hierzu gibt Soret die folgenden Beispiele: 
1. Ein horizontales, in einer Horizontalebene polarisiertes Strahlenbündel, 
von welchem Punkte des Horizonts auch immer es ausgehen mag, 
erzeugt stets dieselbe Wirkung längs derselben, aber beliebig gewählten, 
(esichtslinie. 
2. Zwei entgegengesetzt gerichtete Lichtstrahlen, welche in der nämlichen 
Ebene polarisiert sind, erzeugen bei der Diffusion beide denselben 
Effekt. Ebenso auch zwei unpolarisierte Lichtstrahlen von entgegen- 
gesetzter Richtung, da man sie beide in zwei senkrecht zueinander 
polarisierte Strahlen zerlegen kann. 
3. Setzen wir ein diffundierendes Teilchen voraus, welches aus allen 
Richtungen einer Ebene, in der es liegt, senkrecht zu dieser Ebene 
polarisiertes Licht empfängt, welches demnach gleichsam von einem 
