Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 169 
Ringe beleuchtet wird, in dessen Mittelpunkt es sich befindet, so wird 
sich dies Teilchen bei seiner Diffusion genau so verhalten, wie wenn es 
von einem natürlichen Lichtstrahl senkrecht zur Ebene des Ringes 
beleuchtet wird. 
Indem Soret nun dazu übergeht, eine Erklärung der Polarisation 
zu geben, die man bei den im Schattenraum liegenden Luftmassen beob- 
achtet, nimmt er zunächst an, der Beobachter befinde sich bei heiterem 
Himmel in einer Ebene, wo die Hemisphäre des Himmels vollständig 
sichtbar ist. Unmittelbar nach Sonnenuntergang sind die im Schattenraum 
liegenden Luftschichten in der Nähe des Erdbodens nur durch das von 
den höheren, noch direkt von den Sonnenstrahlen getroffenen Luftschichten 
diffundierte Licht beleuchtet, und dieses Licht wird nun an den davon 
getroffenen Teilchen zum zweiten Male diffundiert. Um die Polarisations- 
wirkung dieses Lichtes handelt es sich hier. 
Wir betrachten mit Soret zunächst die Wirkung des Lichtes, welches 
von denjenigen Punkten des Firmaments ausgeht, die auf dem senkrecht zur 
Richtung nach der Sonne stehenden größten Kreis liegen. Da die Sonne als 
dicht unterm Horizont stehend gedacht ist, wäre dieser Kreis annähernd 
vertikal. Da in jedem Punkte die Schwingungen als senkrecht zur Richtung 
nach der Sonne vor sich gehend gedacht werden müssen, muß angenommen 
werden, daß dieselben hier in der Ebene jenes größten Kreises liegen, im 
übrigen aber in allen nur möglichen Richtungen erfolgen. Die des vom 
Zenit kommenden Strahls sind horizontal, die des vom Horizont ausgehenden 
vertikal, die übrigen unter allen möglichen, dazwischen liegenden Winkeln 
geneigt. Nach dem dritten von Soret gegebenen Beispiel könnte die 
Gesamtwirkung des vom größten Halbkreis ausgehenden Lichtes auf einen 
bestimmten Punkt durch die Wirkung eines einzigen, von der Gegend des 
Sonnenortes beziehungsweise des antisolaren Punktes herrührenden, natür- 
lichen oder jedenfalls nicht merklich polarisierten Liechtstrahls ersetzt 
werden. Ähnliche Betrachtungen gelten für die übrigen, zwischen O und 
90° beziehungsweise zwischen 90 und 180° liegenden Punkte. 
Nach diesen, mehr allgemeinen und vorbereitenden Erörterungen 
unterwirft Soret das Problem dem mathematischen Kalkul, welchen er 
dadurch zu erleichtern sucht, daß er zunächst eine vollkommen gasförmige 
Atmosphäre voraussetzt, in der sehr feine und durchaus gleichmäßig ver- 
teilte Körperchen vorhanden sind, und die Wirkung der Dilfusion auf ein 
Teilchen berechnet, welches sich im Schatten eines sehr kleinen Schirmes 
befinden und von allen übrigen Teilchen der kugelförmig gedachten Atmo- 
sphäre diffundiertes Licht empfangen möge, ohne also direkt von der Sonne 
beleuchtet zu sein. Da sich hernach kaum Gelegenheit finden wird, auf diese 
äußerst wichtigen Rechnungen einzugehen, müssen wir es für angezeigt 
halten, dieselben hier möglichst eingehend zu erörtern, wobei uns, wegen 
