170 Friedr. Busch und Chr. Jensen. 
der klaren, präzisen Formulierung und wegen der äußerst übersichtlichen 
Gruppierung des Ganzen, eine möglichst enge Anlehnung an die Soretsche 
Darstellungsweise am vorteilhaftesten zu sein scheint. Es sei nun, wie 
Fig. 21 zeigt, das im Mittelpunkt der Kugel belegene Teilchen mit O 
bezeichnet; es seien OX, OY und OZ die Achsen eines rechtwinkligen 
Koordinatensystems, und es sei ferner OX die Richtung nach der Sonne, so 
dab also die einfallenden Sonnenstrahlen parallel OX verlaufen. Wenn 
nun OV eine beliebig herausgegriffene gerade Linie ist, die von O aus in 
der Vertikalebene XOZ gezogen wird, so liegt auf dieser eine gewisse 

Fig. 21. 
Anzahl diffundierender Teilchen, welche alle direktes Sonnenlicht empfangen 
und einen Teil davon nach © senden. Alles dieses nach O diffundierte 
Lieht wird in der nämlichen Weise polarisiert sein. Man darf also alle 
diese, mehr oder weniger zahlreichen Teilchen durch ein einziges oder 
durch ein Schwingungszentrum ersetzen, das sich in der Einheit der Ent- 
fernung von O befindet und mit einer Schwingungsintensität behaftet ist, 
welche in O dieselbe Wirkung ausübt wie die Resultante aller auf OV 
liegenden Teilchen. Wenn man dieselbe Annahme für alle übrigen von O 
ausgehenden Richtungen macht, so gelangt man ohne weiteres zu der 
Vorstellung, daß die gesamte Schwingungsmenge sich auf der Oberfläche 
einer Kugel mit dem Mittelpunkt 0 und dem Radius 1 befindet. 
Wenn nun das Teilchen m einen natürlichen Lichtstrahl Sm 
