Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 171 
parallel OX zugestrahlt bekommt, so läßt sich dieser in zwei linear 
polarisierte Strahlen zerlegen, von denen der eine senkrecht zur XY-Ebene 
polarisiert ist, mit Schwingungen parallel OY, das heißt also tangential 
zu der Kugel, der andere in der XY-Ebene, mit dazu senkrechten 
Schwingungen. 
Der erste Strahl wird, da seine Schwingungen senkrecht zur XZ-Ebene 
vor sich gehen, innerhalb dieser Ebene nach allen Richtungen gleich- 
mäßig diffundiert, und es ist ohne weiteres klar, daß die Amplitude der 
Schwingungen dieses Strahls unabhängig von dem, mit ® bezeichneten 
Winkel zwischen VO und OX ist. Der konstante Wert dieser Amplitude 
sei mit 7 bezeichnet. Es ist ohne weiteres ersichtlich, daß diese Komponente 
in O Schwingungen längs der Y-Achse erzeugen wird. 
Die zweite Komponente des in zwei linear polarisierte Strahlen zer- 
legten Strahls Sm, deren Amplitude mp = ! ist, läßt sich zunächst in die 
neuen Komponenten mg und mr zerlegen. Von diesen hat die in die Richtung 
mO fallende Komponente mg keine Wirkung in O, ist also für die weitere 
Betrachtung auszuschalten. Man muß sich nun mr weiter zerlegt denken 
in die beiden der Z- und der X-Achse parallel laufenden Komponenten mn 
und »n'). Da nun mp || OZ und mithn X Vmp = < VOZ ist, und da 
<VOZ durch ® zu einem rechten Winkel ergänzt wird, so muß auch der, 
I Vmp zu R ergänzende Winkel pmr = ® sein, und es gelten mithin 
folgende Beziehungen: 
mr = mp: C0S® — 1.C08S@; 
mn = mr -sno —=1-sin® 608 ®; 
m =Mmr Cosa —1:.cos?o. 
Die in die Richtungen OY, OZ und OX fallenden Komponenten der 
Schwingungsintensitäten sind also der Reihe nach: 
7°, ? cos!’o und 7? sin’o cos? w. 
Selbstverständlich ist es nun, daß unter den gemachten Voraus- 
setzungen sowohl zwei einander auf der Kugeloberfläche gegenüberliegende 
Teilchen, als auch zwei Teilchen, welche zur YZ-Ebene symmetrisch liegen, 
die nämliche Wirkung in © ausüben, wenn man absieht von dem Intensitäts- 
verluste, den das Licht auf seinem Durchgang durch die Atmosphäre erfährt. 
Darauf geht Soret dazu über, die Wirkung der gesamten Kugel 
auf das Teilchen O zu berechnen. Zu dem Ende zerlegt er die ganze 
Kugelschale in eine sehr große Zahl (n) gleicher sphärischer Zwei- 
ecke, durch Ebenen, welche die X-Achse als gemeinsame Kante haben. 

') Es sind die Komponenten mn und rn in der Figur nicht gezeichnet; man muß 
sich natürlich Sm über m hinauslaufend denken, bis zum Durchschnittspunkt (n) mit der 
durch r parallel OZ gezogenen Geraden. 
