Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 73 
zwei natürliche Liehtstrahlen verhält, die in der Richtung XO verlaufen. 
Die Intensität des einen dieser Strahlen berechnet sich zu 4ır al?, 
diejenige des anderen zu 4rral?-}. Ihre Gesamtintensität ist demnach 
—4rral?-$. Diesen Strahl natürlichen Lichtes kann man nun auffassen 
als die Wirkung zweier senkrecht zueinander polarisierter Strahlen, in 
den Richtungen YO und ZO und von der gleichen Intensität = 4rra- 1? +2. 
Die in die Richtung XO fallenden Komponenten sämtlicher Zwei- 
ecke liefern in ihrer Gesamtintensität den Wert Z/=4rra:!?- 2, was 
nur einem Neuntel der, demnach bedeutend überwiegenden, Intensität des 
natürlichen Lichtes entspricht. 
Das Ergebnis dieser Rechnung faßt Soret in folgende Worte zu- 
sammen: 
„Die Wirkung, welche das von der Kugel diffundierte Licht auf den 
Punkt O oder auf irgendeinen anderen Punkt in dem, wenig ausgedehnt 
vorausgesetzten Schattenraum ausübt, ist identisch mit der Wirkung, 
welche ein Bündel natürlichen, von der Sonne herkommenden Lichtes und 
ein viel schwächeres Strahlenbündel, das in der auf der Richtung nach 
der Sonne senkrecht stehenden Ebene enthalten und polarisiert ist, haben 
würden. Demnach würden sich, selbst unter den idealen Verhältnissen, die 
wir vorausgesetzt haben, die Erscheinungen der Polarisation im Schatten- 
raum annähernd so gestalten, wie wir sie beschrieben haben. 
Eine andere, mit den beobachteten Tatsachen in Übereinstimmung 
stehende Folgerung ist, immer unter Voraussetzung dieser idealen Be- 
dingungen, dab man, wenn die ganze Atmosphärenmasse dem Sonnenlichte 
ausgesetzt ist, in keiner Richtung eine vollständige Polarisation be- 
obachtet, weil die zweite Diffusion stets einen gewissen Betrag natürlichen 
Lichtes herbeiführt. Das Polarisationsmaximum zeigt sich immer dann, 
wenn die Visierlinie senkrecht zur Richtung nach der Sonne liegt, aber 
die der X-Achse parallele Komponente, deren Existenz wir erkannt haben, 
neutralisiert zum geringen Teil die Wirkung der, der YZ-Ebene parallelen 
Komponenten, welche von der ersten und zweiten Diffusion herrühren.“ 
Nun sind aber die Voraussetzungen, welche der Rechnung zugrunde 
liegen, in der Natur nicht erfüllt, und es fragt sich daher, in welcher Weise 
die Erscheinungen infolgedessen modifiziert werden. 
Zunächst wirkt in der Natur nicht eine kugelförmige Atmosphäre 
auf ein im Schattenraum liegendes Teilchen ein, sondern nur die überm 
Horizont liegende sichtbare Hälfte. Aber wenn man sich den Gang der 
Rechnung vergegenwärtigt, so sieht man, daß diese Abweichung von der 
Wirklichkeit nur auf die Intensität des nach © gelangenden diffusen 
Lichtes Einfluß haben kann, nicht aber auf die Richtung der Schwingungen. 
Zweitens ist angenommen worden, daß ein Teilchen, welches von einem 
polarisierten Lichtstrahl getroffen wird, das Licht innerhalb der Polari- 
