174 Friedr. Busch und Chr. Jensen. 
sationsebene der einfallenden Strahlen gleichmäßig nach allen Richtungen 
diffundiert. Aber dies Gesetz, welches nach Soret vielleicht als Grenz- 
fall, bei äußerster Feinheit der diffundierenden Partikelchen, anzusehen 
wäre, gilt natürlich durchaus nieht für die Atmosphäre, was man schon 
daraus erkennen kann, daß die Helliekeit des Himmels in der Umgebung 
der Sonne sowie ihres Gegenpunktes größer als an anderen Stellen ist. 
Soretmacht aber andererseits auch darauf aufmerksam, daß diese Abweichung 
der Annahme von den tatsächlich bestehenden Verhältnissen die wesent- 
lichsten Schlußfolgerungen nicht umstoßen kann, weil die Lichtverteilung 
doch symmetrisch um die X-Achse liegt. Drittens ist stillschweigend 
vorausgesetzt worden, daß die Intensität des Lichtes auf seinem Weg 
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Fig. 22. 
durch die Atmosphäre nicht geschwächt wird, so daß also die der Sonne 
gegenüber liegende Hälfte des Himmels die nämliche Wirkung habe wie 
die andere. Das ist aber auch nicht der Fall. Da indessen die Verteilung 
der Helligkeit trotzdem symmetrisch zur X-Achse bleibt, so schließt Soret, 
daß auch durch diese Abweichung von der Voraussetzung das Endergebnis 
nicht wesentlich modifiziert werden kann. 
Von größerer Bedeutung ist aber folgende Abweichung von der Vor- 
aussetzung: Der, der Erdoberfläche unmittelbar aufliegende Schattenraum 
hat keine Halbkugel über sich, sondern nur ein kleines Kugelsegment, 
und es sind daher die von O nach verschiedenen Richtungen ziehbaren 
Radienvektoren, wie die Figur 22 zeigt, von verschiedener Länge. Daher 
darf man nicht die auf diesen Radien liegende Zahl (a) diffundierender 
Teilchen als konstant annehmen. Man darf es um so weniger, als die 
diffundierenden Teilchen in den unteren Schichten der Atmosphäre, in 
