Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 175 
denen die RKadienvektoren die größte Länge haben, viel zahlreicher sind 
als in den oberen Luftschiehten. Infolgedessen muß man erwarten, daß 
der nach O0 hin gelangende Teil des Lichtes sich vom Zenit bis zum 
Horizont hin allmählich vermehrt. 
Nun ist es allerdings ganz unmöglich, die Wirkung dieser Intensitäts- 
abnahme durch Rechnung genau zu ermitteln ; jedoch meint Soret, dieselbe 
annähernd beurteilen zu können, indem er die weitere Annahme macht, 
dab sich die Gesamtwirkung der Diffusion aus der bereits ermittelten 
Wirkung der Halbkugel und aus der Wirkung eines in der Ebene des 
Horizontes liegenden Ringes ditfundierender Teilchen zusammensetzt. 
Unter der Voraussetzung, daß die Sonnenstrahlen horizontal ein- 
fallen, berechnet er nun die Wirkung dieses Ringes in folgender Weise: 
Bezeichnet man mit ® den Winkel, welchen die X-Achse mit dem Radius- 
vektor bildet, der einen Punkt des Ringes mit dem Zentrum © verbindet, 
so läßt sich, wenn b eine Konstante darstellt, die Oberfläche des Ringes 
in lauter gleiche Elemente mit dem Inhalt bdw zerlegen. Die Ringebene 
muß man sich dabei, im Anschluß an die Figur 22, als mit der XY-Ebene 
zusammenfallend denken. Es ergeben sich dann für O, von einem einzelnen 
Ringelement herrührend, nach der Richtung der drei Achsen folgende 
Intensitätskomponenten: 
nach der Y-Achse: di’„— bl? cos'o do; 
nach der Z-Achse: di’, = bl’ do; 
nach der X-Achse: di’ = bl? sin?» cos’o do, 
Integriert man nun zwischen den Grenzen & = (0) und ® —= 360°, so er- 
hält man als Wirkung des ganzen Ringes folgende Intensitätskomponenten: 
re 
0 Del, 
ob. 
am 
. 
Demnach ergibt die Rechnung ein bedeutendes Überwiegen der vertikalen 
Schwingungen. Diese Ringwirkung auf einen im Schattenraum liegenden 
Punkt O0 muß nun der oben berechneten Wirkung der Halbkugel hinzu- 
gefügt werden, und man kann sich leicht Rechenschaft geben von der 
Gesamtwirkung bei der Beobachtung von dem Horizont nahe liegenden 
Punkten. 
Richtet man beispielsweise das Polariskop auf einen am Horizont 
liegenden, um 90° von der Sonne entfernten Punkt, so erhält man dort, sowohl 
infolge der Wirkung der Halbkugel, als auch infolge der des Ringes, 
das Maximum der Polarisation mit horizontaler Lage der Polarisationsebene, 
da die vertikalen Schwingungen überwiegen. Ist dagegen die Gesichtslinie 
