Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 265 
Richtung der Sonnenstrahlen beträchtlich von der horizontalen, weshalb 
sich das Verhältnis der Intensität der Komponenten (des diffundierten 
Lichtes) ohne Änderung ihrer Richtung ein wenig modifizieren muß. 
Der Abstand der neutralen Punkte von der Sonne oder vom anti- 
solaren Punkte muß sich entsprechend den meteorologischen Verhältnissen 
ändern und wachsen mit der Lichtintensität in der Nähe des Horizontes. 
Es würden daher interessante Beobachtungen werden, wenn 
man das Verhältnis der Lichtstärke eines Punktesin der 
Nähe des Horizontes und im Zenit bestimmen und gleich- 
zeitig die Höhe der neutralen Punkte messen würde.“ 
Auch die von Beequerel zuerst näher untersuchte Abweichung der 
Polarisationsebene von der durch die Visierlinie und die Sonne bestimmten 
Ebene findet nach Soret ihre Erklärung durch seine Theorie, wenn man 
nur auf die viel größere Dicke der Atmosphäre in den dem Horizont 
benachbarten Richtungen Rücksicht nimmt. Leider geht er aber auf die 
Sache, „die sehr verwickelte Rechnungen erfordern würde“, nicht näher ein. 
Wir haben früher (S. 177) gezeigt, daß Sorets Theorie im Jahre 1896 
von Hurion wieder aufgenommen und weitergeführt bezw. verallgemeinert 
wurde. Es braucht hier daher kaum hervorgehoben zu werden, dab 
Hurion sich auch in der Erklärung der neutralen Punkte ganz auf die 
Seite Sorets gestellt hat. Aber seine Begründung des Auftretens der 
horizontalen Polarisation ist umfassender, bestimmter und eingehender 
als diejenige Sorets, so dab wir nicht umhin können, sie etwas ausführ- 
licher zu behandeln. 
Ausgehend von Sorets Theorie, studierte Hurion zunächst die Polarisa- 
tion des Lichtes, welches von einem in einer Kugel befindlichen und durch 
ein zylindrisches Strahlenbündel beleuchteten trüben Medium ausgesandt 
wird‘). In Fig. 41 seien OX, OY, OZ die Achsen eines rechtwinkligen 
räumlichen Koordinatensystems. Lichtstrahlen mögen in der Richtung XO 
in das kugelförmige Medium, dessen Mittelpunkt © sei, eindringen. Wenn 
man nun das in O direkt diffundierte Licht als Einheit nimmt, so er- 
geben sich auf der Grundlage von Sorets Rechnungen (s. S. 173) für den 
Punkt © die in die Riehtung der Koordinatenachsen fallenden Komponenten 
der Schwingungsintensitäten des gesamten diffundierten Lichtes: 
[9 
> 2 
N Anal 5 in der Richtung OX, 
h) - 
N 1 a en > ER 
2 — Ar al®-—, in der Richtune OY, 
“) 5 to) 
l 3 
De a Eu 0, ?-—, in der Richtung 0Z, 

') A. Hurion, Sur la polarisation de la lumiere diffusee par les milieux troubles. 
Application & la polarisation atmospherique. Ann. de chimie et de physique 1896, p. 456. 
