266 Friedr. Busch und Chr. Jensen. 
wo «a und 7 die von Soret angenommene Bedeutung haben. Mit Hilfe 
dieser Werte der Gesamtintensitäten des von 0 ausgehenden diffundierten 
Lichtes kann man nun leicht den Betrag des polarisierten Lichtes be- 
rechnen, welches in eine beliebige von O ausgehende Richtung der Ebene 
XOY fällt. Es sei OD eine solche Richtung, die mit OY den Winkel 
bilden möge, und es stehe OE senkrecht auf OD innerhalb der Ebene 
XOY. Im der Richtung OD breitet sich nun zunächst die OZ parallele 
Schwingung von der Intensität Z? ohne irgendwelche Änderung aus. 
Anderseits liefern die parallel OX und OY gerichteten Liehtschwingungen 
Komponenten in der Richtung OD, deren Wirkung Null ist, und wirksame 
BE 
A 
Fig. 41. 
Komponenten parallel OP. Die Größe der beiden letzteren ist X? cos’y 
und Y? sin?g, und ihre Summe X? cos’ + Y? sin?g stellt die Schwingungs- 
intensität parallel zu ‘O2 dar. Da 7? 27 md X’ Zr sone 
dab diese Intensität stets kleiner ist als die der parallel zu OZ 
gerichteten Schwingungskomponente. Daraus folet aber, daß der 
Strahl OD teilweise polarisiert ist. Nun kann die Intensität der Kompo- 
nente OZ als die Summe der beiden anderen X? cos’y + Y?sin?’y und 
Z?— (X? eos?p + Y” sin?y) betrachtet werden, von denen die erste mit der 
gerade so großen Komponente parallel zu OE einen unpolarisierten Licht- 
strahl bildet. Demnach bleibt als absoluter Wert der Intensität des 
polarisierten Lichtes Z?— (X? ecos’y + Y? sin?y), oder, da Z’=Y’? ist, 
(Y? — X?) cos?y. 
Anderseits hat man als Gesamtintensität des Lichtes: 
Z’ +(X? cos?g + Y? sin?y), oder 27? — (Y? — X?) cos?y. 

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h 
