Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 269 
Nun läßt sich leicht der Betrag des polarisierten Lichtes berechnen, 
welches von O innerhalb der Ebene XOY nach einer beliebigen Richtung OD 
— Fig. 41 — ausgeht. Als Komponente parallel OZ hat man die Intensität 
Z?’ und als Komponente parallel OX die Intensität AT cos’p + Y? sin’ 
und demnach als Betrag des polarisierten Lichtes: 
Z7 —(X7 cos’p + Y sin?y) 
zogen, So SO 
2, + X, cos 4 Y,sin’o 

| a K° 
Setzt man noch Y, ZZ =KR, m und —., =, soerhält 
Z, Z: 

man nach einigen Umformungen: 
m coOS’y — n sin?y 

2 (m cos! —n sin’y)' 
Diese Formel ließ sich wiederum durch den Versuch prüfen. Zu 
dem Zwecke ließ Hurion das Licht durch einen schmalen Spalt, in 
dessen Ebene der Mittelpunkt des das trübe Medium enthaltenden Glas- 
ballons lag, in dieses Medium eintreten, wodurch er einen den Voraus- 
setzuneen der Theorie annähernd entsprechenden, beleuchteten Kreis erhielt. 
Die Versuche ergaben in der Tat wieder eine recht gute Übereinstimmung 
mit der Theorie. Von ganz besonderem Interesse ist für uns die Tatsache, 
daß sich aus der für p, abgeleiteten Formel theoretisch die Existenz eines 
neutralen Winkels ergibt, der im Versuch auch wirklich nachgewiesen 
werden konnte. 
Setzt man nämlich pı = 0, so ergibt sich für 9 die Gleichung 
= m 5 a Be 5 
tange”y, = —, und man erkennt leicht, dab für größere Werte von g als yı 
an = 
der Ausdruck für p, negativ wird. Dieses Ergebnis kann nicht anders 
gedeutet werden als dadurch, daß das von O ausgehende diffundierte Licht 
teilweise in einer Ebene polarisiert ist, die senkrecht steht auf der Ebene XOY, 
sobald die Visierlinie mit OY einen Winkel bildet, der größer als yı Ist. 
während es für kleinere Werte als y, in der Ebene XOY selbst polarisiert 
ist. Unter dem Winkel g, selbst geht neutrales Licht von O aus. Hinsichtlich 
der vortrefflichen Übereinstimmung zwischen Theorie und Versuch, die sich 
bei der Bestimmung dieses Winkels ergab, verweisen wir auf die Original- 
abhandlung Hurions. Auch bezüglich: der gesamten Versuchsanordnung 
und der weiteren Rechnungen, die sich insbesondere auch auf die Größe 
der Drehung der Polarisationsebene bei beliebigen vom Mittelpunkte des 
diffundierenden Kreises ausgehenden Richtungen ergaben, sowie der dabei 
beobachteten schönen Übereinstimmung zwischen Theorie und Versuch 
müssen wir auf diese Abhandlung verweisen. 
