Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 333 
das zweite Prisma ein und tritt aus demselben parallel zur ursprünglichen 
Richtung aus. Ebenso geht das von der hellen Fläche MN auf die 
Kathetenfläche AB des Prismas ABC fallende Licht an den zwischen 
H und J liegenden Stellen ungebrochen und ohne weitere Schwächung in 
das Prisma DEF hinein und tritt auch hier parallel der ursprünglichen 
Richtung heraus’). Wie aber die Strahlen O’P’ und 0” P” zeigen, wird das 
außerhalb 4J auftreffende Licht, welches von der Fläche MN senkrecht 
auf AB auffällt, total reflektiert. Denkt man sich nun die Figuren kör- 
perlich, so ersieht man ohne weiteres, wie hier ein ringförmiges, das andere 
völlig umschließendes Gesichtsfeld entsteht. 
Beim Weberschen Polarimeter entspricht dem Strahl RS in der Figur 
das durch die Nicols des Hauptrohres gegangene Lichtbündel, wogegen 
das durch das Reflexionsprisma des Nebentubus abgelenkte Licht den 
Strahlen O0’P’ und O0” P” entspricht. Was nun die Empfindlichkeit der 
Einstellung bei diesen Gesichtsfeldern betrifft, so kann man auf Grund 
der bisherigen Erfahrungen wohl sagen, daß dieselbe jedenfalls für ein 
noch wenig geübtes Auge größer zu sein scheint als bei zwei nebenein- 
ander liegenden Gesichtsfeldern. Vor allem ist es sehr wertvoll, daß sich 
hier das Auftreten einer stärkeren dunklen Grenzlinie zwischen den beiden 
Feldern in ziemlich vollkommener Weise beseitigen läßt. 
Auf die Details der Konstruktion des Weberschen Polarimeters wollen 
wir hier nicht eingehen; wir gedenken jedoch, den Apparat an anderer 
Stelle im Bilde vorzuführen. Es sei nur noch erwähnt, daß auch hier 
farbige Gläser das Beobachten in verschiedenen Spektralbezirken gestatten’). 
II. Das Maß der Polarisationsgröße. 
Wir wollen nun einen Augenblick dabei verweilen, zu untersuchen, 
was für ein Maß die verschiedenen Beobachter ihren Angaben über die 
!) Voraussetzung für den parallelen Austritt ist natürlich, daß die Prismen so 
aneinander liegen, daß DF parallel OB und AB parallel DE ist. 
2) Der neueste wesentlich in Betracht kommende Apparat zur Messung der Polari- 
sationsgröße von partiell polarisiertem Lichte ist unseres Wissens der von F. F. Martens 
(s. Phys. Zs. 1900, p. 299—303, und Verhandlgn. d. Deutsch. Phys. Ges. 1 [1899], p. 204—208) 
angegebene. Wenn derselbe auch, soweit uns bekannt ist, bisher noch nicht zu eingehenden 
Messungen der atmosphärischen Polarisation benutzt wurde, so wollten wir doch, da es 
sich offenbar um einen vorzüglichen Apparat handelt, nicht unterlassen, auf denselben 
hinzuweisen. Die wesentlichsten Teile des Instruments sind, abgesehen von zwei Linsen, 
ein Wollastonsches Prisma, ein Analysator-Nicol sowie ein zwischen Wollaston und Nicol 
angebrachtes Zwillingsprisma (s. auch E. Liebenthal, Praktische Photometrie, Braunschweig 
bei Vieweg & Sohn, 1907, p. 190—191 u. 222—223). 
