334 Friedr. Busch und Chr. Jensen. 
atmosphärische Polarisationsgröße zugrunde legten. Man kann sich, wie 
wir sahen, einen teilweise polarisierten Strahl vollständig ersetzt denken 
durch eine gewisse Liehtmenge, welche nach einer bestimmten Richtung 
vollständig polarisiert ist, und eine zweite Lichtmenge, welche vollständig 
polarisiert ist in der zur vorher genannten senkrechten Richtung, und man 
nennt diese beiden Richtungen die Hauptschwingungsrichtungen. Da wir es 
nun in der angewandten Optik mit Lichtintensitäten zu tun haben, so 
müssen wir statt der Amplituden die Quadrate derselben nehmen, und es 
würde wohl das Nächstliegende sein, die Polarisationsgröße durch das 
Verhältnis der Quadrate der beiden den Hauptschwingungsrichtungen ent- 
sprechenden Amplituden zu definieren. Dieses Maß scheint aber nur von 
Connel angewandt zu sein. 
Dem Maße, welches schon bald nach der Entdeckung der Polari- 
sation benutzt wurde, liegt der Gesichtspunkt zugrunde, daß man sich 
teilweise polarisiertes Licht zusammengesetzt denken kann aus einem 
Bündel linear polarisierten und einem solchen natürlichen, d.h. unpolari- 
sierten Lichtes. Arago nahm als Maß das Verhältnis des polarisierten 
Anteils zum Gesamtlicht an; es ist das, was in der Eichungstabelle mit 
cos2«& bezeichnet ist. Es ist allerdings bei den einzelnen mitgeteilten 
Himmelsbeobachtungen nur der Neigungswinkel des Glasplattensatzes sowie 
die Zahl der dabei verwendeten Platten angegeben, und daraus muß dann 
in der vorher besprochenen Weise der Polarisationswert geschlossen werden. 
In diesem Maß geben auch Bernard und Rubenson sowie in späterer Zeit 
Cornu, Crova, Hurion, Pernter und Jensen die von ihnen gefundenen 
Werte an. Kimball, Piekering und Piltschikoff schließen sich dieser Auf- 
fassung an, geben jedoch die Werte mit 100 multipliziert an. 
Eigenartig ist das Maß, in welchem Brewster seine Polarisations- 
beobachtungen ausdrückte‘). Es beruht auf der Tatsache, daß sich 
die Polarisationsebene polarisierter Strahlen bei der Brechung dreht?). 
Lassen wir ein linear polarisiertes Lichtbündel durch eine Glasplatte 
hindurchgehen, und nennen wir den Einfallswinkel 7 und den Brechungs- 
winkel 7’, so verlangt die Fresnelsche Theorie nach Verdet bezw. K. Exner’), 
daß das Verhältnis der Tangente des zwischen der ursprünglichen Polari- 
sationsebene und der Einfallsebene liegenden Winkels zur Tangente des 
zwischen der Polarisationsebene des zweimal gebrochenen Strahls und der 

') 8. Phil. Mag., 4. Ser., vol 30 (1865), p. 171 usw. Siehe auch Brewster, On the 
Uompensations of polarized Light, with the Description of a Polarimeter, for measuring 
Degrees of Polarization, Transactions of the Royal Irish Academy, vol. 19 (Dublin 1843), 
Po 3922 
?) Hierbei entfernt sich die Polarisationsebene von der Einfallsebene, wogegen sich 
dieselbe bei der durch Reflexion herbeigeführten Drehung der Einfallsebene nähert. 
°) ©. Verdet, Vorlesungen über die Wellentheorie des Lichtes, deutsch bearbeitet 
von K. Exner (Braunschweig 1887). 

