Tatsachen und Theorien der atmosphärischen Polarisation. 353 
kommen von einer Vielfältigkeit von Schwingungsebenen mit einander 
gleichen Schwingungsamplituden, derart gedacht, daß sich das nach 
irgendeinem Punkte hin reflektierte Licht im wesentlichen wie un- 
polarisiertes Licht verhält. Dieser Lichtanteil überlagert demgemäß 
das durch die Diffusion an winzigsten Teilchen bedingte, polarisierte 
Licht, und je intensiver der so gedachte, neu hinzukommende Licht- 
anteil ist, um so mehr muß die Polarisation herabgedrückt werden. 
Die Reflexion an Wolken kann hier deswegen außer acht gelassen 
werden, weil Kimball seinen diesbezüglichen Untersuchungen nur die bei 
wolkenlosem Himmel gewonnenen Beobachtungen zugrunde legte. Er denkt 
sich nun das zu untersuchende Licht aus drei Komponenten zusammen- 
gesetzt, von denen der polarisierte Anteil ?; von der Diffusion an 
kleinsten Teilchen, der eine unpolarisierte Anteil U, von der Reflexion an 
größeren Teilchen herrührt, und der zweite unpolarisierte Anteil #; durch 
die Reflexion am Erdboden bedingt ist. Das Verhältnis des polarisierten 
Anteils zur Gesamtintensität müßte demnach durch 
Pi 
Fee er 

bezeichnet werden. 
Kimball hoffte nun zunächst, daß sich eine einfache Beziehung der in 
90° Sonnenabstand gefundenen Polarisationswerte zu der dem anvisierten 
Punkt zukommenden Dicke der Luftschicht ergeben würde. Diese Dicke 
der Luftschicht würde natürlich angenähert der Sekante des jeweilizen Zenit- 
abstandes des Punktes mit maximaler Polarisation entsprechen. In dieser 
Erwartung wurde er aber getäuscht. Dagegen gelang es ihm, für die den 
verschiedenen Sonnenhöhen entsprechenden Polarisationsgrößen einen ein- 
fachen Ausdruck zu finden, in welchem die Sekante des Zenitabstandes 
der Sonne als Variable vorkommt. Zu dieser Formel gelangte er in 
folgender Weise: 
Die der Zenitstellung der Sonne entsprechenden, vorher definierten 
Liehtanteile mögen mit P,, U und A, bezeichnet werden, und ihre 
Summe sei = 1. Außerdem seien a, as und as Faktoren, welche 
die Durchlässigkeit der Atmosphäre für eindringende Sonnenstrahlen 
vor der Zerstreuung durch kleinste Teilchen sowie ferner durch große 
Teilchen und vor der Reflexion durch den Erdboden bezeichnen, wobei 
es sich selbstverständiich — zumal bezüglich a, und a, da sich 
die Durchlässigkeit von Stelle zu Stelle ändern kann — um Durch- 
schnittswerte handelt. Hat nun die Sonne den Zenitabstand Z, welchem 
sec Z —= m entspricht, so wird Kimballs Ausdruck für die Polarisationsgröße: 
rd 
Pa” + D.a®+ R,a: 
