4 Neumann über ein allgemeines Princip 
Aus dem vorstehenden Ausdruck für die inducirte elektromotorische 
Kraft kann man leicht einen eben so allgemeinen Ausdruck für den in dem 
Leiter- Umgang A inducirten Strom ableiten. Zu diesem Ende betrachten 
wir als Anfangs- und Endposition der Strom- und Leiter- Elemente zwei 
sehr wenig von einander-verschiedene Positionen derselben, welche zur Zeit 
tz und Z+09: stattfinden, wo 92 das Zeitelement bezeichnet. Die während 
dieses Zeitelements inducirte elektromotorische Kraft ist nach (2) 
2 +0: 
1 icos (Ds. Ds) 
— 4.53 | —| Ds Dr 
und dafür kann man schreiben 
(3) es pn, 
Das Produkt dieser elektromotorischen Kraft mit dem reciproken Lei- 
tungswiderstand € des inducirten Leiters giebt den zur Zeit £ vorhandenen 
inducirten Differentialstrrom D. Wird dieses Produkt zwischen ? =, 
und ?=1, integrirt, so erhält man’ den in dem Zeitraum Z, — t, inducirten 
Integralstrom J. Man hat also: 
(4) D=—4e Sy ee) Di DE 
Fer f ; a. i cos (Ds..Dr) Ds Ds 
(5) I=—zefüte 262 a2 
Wenn die Verrückungen der Elemente des Leiters keine merkliche Verän- 
derung des Leitungwiderstandes des inducirten Stroms herbeiführen, also €’ 
konstant ist, oder so angesehn werden kann, so hat der inducirte Integral- 
strom den Ausdruck: 
7 
(6) J=—7zeS3 ga |2> Ps 
7 
und dieser verwandelt sich, wenn der inducirende Strom unverzweigt ist in 
F L,, 
(7) J,= —+2182 [9°] Ds De 
t 
’ 
