16 Neumann über ein allgemeines Princip 
On 
Tr ds ds 
(7) E= +:8SzsDD | =] 
— 41:2 /Dr 2[-% 
677 
Derselbe wird identisch mit demjenigen in (11) wenn von den Elementen des 
bewegten Leiterstücks keines während der Bewegung aus der Schliefsung des 
inducirten Stroms heraustritt, und keines hinein, denn alsdann fallen die 
Leitcurven Z mit den Bahnen o der Endelemente Ds des bewegten Stücks 
zusammen. 
Bezeichnet man mit p wiederum die Peripherie des Curvenvierecks wel- 
ches von dem bewegten Leiterstück in seiner End- und Anfangs-Position 
und den zwei Curven welche seine variabeln End - Elemente beschrieben ha- 
ben d.i. von seinen Leit-Curven, begrenzt wird, und durch Dp ein Element 
dieser Peripherie, so ergiebt sich, wie oben der Ausdruck (12) aus (11), 
hier aus (17) der Ausdruck 
(18) a dr dr 
r do dp’ 
die Integrationen & und S ausgedehnt auf den ganzen inducirenden Strom 
und das ganze Curvenviereck. Die positive Richtung von Dp wird durch die 
positive Richtung des bewegten Stücks in seiner Endposition bestimmt. 
Aus (18) ergiebt sich auf demselben Wege, auf welchem (13) aus (12) 
abgeleitet wurde 
(19) I ee I 
Ta 
cos (De, Dp) 
die Integrationen gleichfalls auf die ganze Stromcurve und das ganze Viereck 
ausgedehnt. Das Glied dieser Gleichung rechts ist das mit e multiplieirte Po- 
tential der Stromeurve in Bezug auf das Curvenviereck welches von dem be- 
wegten Leiterstück in seinen Grenzpositionen und seinen Leit-Curven gebil- 
det wird. Dies Potential ist, da das bewegte Stück als unverzweigt voraus- 
gesetzt wird, der Unterschied der Potentialwerthe des inducirenden Stroms 
in Bezug auf die ganze Bahn des inducirten Stroms in ihrer End- und An- 
fangs-Position. Bezeichnen wir diese wiederum hurch s, und s, so erhalten 
wir, wie in (14), auch hier 
