der mathematischen Theorie inducirter elektrischer Ströme. 2 
A=A+At+ A;t 
B=B-+ B,t+ B;t 
wo A,t den Theil des Zuwachses von A,, welcher von der Ortsveränderung 
der Elemente von « herrührt, bezeichnet, und A;? den andern Theil, den 
die Verrückungen der Elemente von ß hervorbringen. Die entsprechende 
Bedeutung besitzen B, und B,. Bildet man hieraus e f 8 A+e ft B, 
so erhält man die elektromotorische Kraft E, welche durch die gleichzeitige 
Verrückung von « und $, welche während des kleinen Zeitraums r stattge- 
funden hat, inducirt worden ist d. i. 
E=er$A,+B++(4.+4;+B,+B;) r}. (24) 
Es ist nun leicht nachzuweisen, dafs eine gleiche elektromotorische Kraft 
inducirt wird, wenn dieselben kleinen Verschiebungen von « und ß nicht 
gleichzeitig, sondern nach einander stattfinden. Es möge « auf dieselbe 
Weise wie vorher verschoben werden, während ® ruht. Das Doppelinte- 
gral in (24) hat nur in Bezug auf « einen Werth, und dieser ist zur Zeit 
1,+1:4A,+ A,t; die durch die Verschiebung von «, wenn sie dieselbe 
Weite wie vorher erreicht hat, inducirte elektromotorische Kraft ist also 
er $A,+-A,r}. 
Jetzt werde ß verschoben. Das Integral in (23) hat nun nur in Bezug auf ® 
einen Werth, und dieser ist zur Zeit +7, wo seine Verschiebung beginnt: 
B,+B,r, und zur Zeit, -#r+t2:B,+B,r-+DB;t. Hieraus erhält man 
€ S Bat als die durch die Verschiebung von ® inducirte elektromotorische 
Kraft, wenn diese Verschiebung so grofs als sie vorher in der gleichzeitigen 
Verschiebung mit « war: 
er $B+-; (2B,+B,) r}. 
Die Summe der durch die beiden auf einander folgenden Verschiebungen 
von « und $ inducirten elektromotorischen Kräfte ist also 
er$A,+B+- (A, +2B,+ B,) rt} 
Wäre die Reihenfolge der Verschiebungen umgekehrt gewesen, und zuerst 
