96 NEUMANN über ein allgemeines Princip 
zweigung voraus. Das aus dieser Voraussetzung hervorgehende Resultat 
wird später auf die Fälle ausgedehnt werden, wo diese Bahnen ver- 
zweigt sind. 
Die durch die Bewegung von Dr während des Zeitelements df in dem 
Leiter s inducirte elektromotorische Kraft EDr ist nach meiner frühern 
Abhandlung bestimmt durch die Gleichung: 
(1) EDs=— evTDrot 
wo T De die nach der Richtung von dw zerlegte Wirkung ist, welche die in- 
ducirte Strombahn, von der Strom-Einheit durchströmt gedacht, auf Ds 
ausübt. 
Die Wirkung, welche Ds auf Dr ausübt, ist dieselbe, welche Dr 
auf Ds ausübt, nur der Richtung nach entgegengesetzt, und also, wenn 7 
die Stromstärke in Dr bezeichnet: 
. Ds Ds 
= fcosy —z c08.9 cos 9} 
oder 
. Ds Ds 5: d?r ı dr dr 
Ir ds ds 2 ds ds 
wo 9, 9, 9 und r dieselbe Bedeutung haben, welche ihnen im Anfange des 
vorigen $. gegeben ist. Der vorstehende Ausdruck mit dem Cosinus der 
Neigung von r gegen dw d. i. mit — multiplieirt, und nach Ds in Bezug 
auf die ganze inducirte Strombahn integrirt, giebt den Werth von T Dr, 
also 
(2) TDsr=jDr Ss = [ 2 ii ah =} & 
ds ds 2 ds ds da“ 
Nimmt man von (1) das Integral nach Dr, und dehnt dieses auf die ganze 
inducirende Strombahn aus, so erhält man die durch den Strom in dem 
Leiter zur Zeit 2 während 02 inducirte elektromotorische Kraft. Dieses In- 
tegral giebt den inducirten Differentialstrom, wenn es mit dessen recipro- 
ken Leitungswiderstand € multiplieirt wird; der Differentialstrom, nach 9£ 
zwischen Z, und Z, integrirt, giebt den in diesem Zeitintervall inducirten Inte- 
gralstrom J. Man hat also, da e' unabhängig von { ist, und j, weil der 
Strom unverzweigt angenommen wird unabhängig von ec: 
