der mathematischen Theorie inducirter elektrischer Ströme. 39 
F=efajz Pr .s) (11) 
Ist der Inducent verzweigt, und seine Stromstärke veränderlich, so erhält 
man hieraus statt der Gleichung (9) die folgende 
F=:6./3j, 0.9) (12) 
4. 
Es bleibt noch übrig diejenige elektromotorische Kraft auszudrücken, 
welche, ohne dafs eine Orts-Veränderung der Elemente eines inducirenden 
Stroms eintritt, durch die Veränderung seiner Stromstärke erregt wird, oder, 
wenn eine solche Ortsveränderung vorhanden ist, den Antheil der inducirten 
elektromotorischen Kraft zu bestimmen, welcher von der gleichzeitig einge- 
tretenen Intensitäts-Veränderung herrührt. Dies ist der Gegenstand dieses $. 
Der Ausdruck für die in Rede stehende elektromotorische Kraft kann 
nicht aus den Principien, welche den vorigen $$ zum Grunde liegen, abge- 
leitet werden, da diese sich nur auf die Orts-Veränderungen der Strom- und 
Leiter-Elemente beziehen. In meiner frühern Abhandlung aber wurde ich 
durch Analogie auf ein anderes Princip geführt, durch welches die vorlie- 
gende Frage beantwortet werden kann, und das sich durch die Beobachtung 
als richtig bewährt hat. Dieses Princip habe ich an dem angeführten Orte so 
ausgesprochen: wenn in einem ruhenden geschlossenen Strom « die Intensi- 
tät 7, sich in j, verändert, so ist die in einem in seiner Nähe befindlichen ein- 
fachen Leiter- Umgang s dadurch inducirte elektromotorische Kraft 
e(„—)J)P(e.9) (1) 
d.i. proportional mit der Potential-Differenz des Inducenten r in seinen 
zweierlei Intensitäts- Zuständen 7, und j,in Bezug auf die Strom-Einheit in 
dem Leiter- Umgang s. 
Der Grundsatz auf welchem dies Prineip beruht ist der, dafs die Induk- 
tion in einem ruhenden geschlossenen Leiter allein durch die Veränderung 
der Wirkung des Inducenten nach Aufsen hervorgebracht wird, und dafs die 
in einer bestimmten Zeit inducirte elektromotorische Kraft allein von dem 
Anfangs- und Endzustand dieser Wirkung abhängt, nicht von der Art und 
