der mathematischen Theorie inducirter elektrischer Ströme. 63 
tional mit der während 0% durch das Element durchgeströmten Elektrieitäts- 
menge, dividirt durch 9%, oder proportional mit dem durch 04 dividirten 
Wege, welchen die Elektrieität des Elements während 04 durchlaufen hat. 
Diesen Weg fanden wir Z 302, also iti= ns =4n Ei Demnach ist in 
der Gleichung (5), so fern sie auf Elemente in den Gleitstellen angewandt 
wird, statt der Gleichung (6) zu setzen: — en 
Bringt man diese Bemerkung zur Anwendung auf den oben behandel- 
ten in Fig. 8 dargestellten Induktions-Fall, so ist in (25) der Theil der elek- 
tromotorischen Kraft, welcher von der Intensitäts-Veränderung der Elemente 
der Unterlage herrührt, zu verdoppeln. Dies trifft die Glieder dieser Glei- 
chung, welche unter den Integralzeichen die partiellen Differentiale von r 
nach £ und y haben. Dadurch entsteht aus (25) statt der Gleichung (26) 
die folgende 
N +eizS|- = © Den 
” \ y (31) 
+48 Sn Z0eDs— ei Ds 
B, Yı 
welche, da 
B, Yur 
ufst tan fl %ordn 
yY 
= — +:s/ [- & joa 
ist, mit meiner Formel in (22) identisch ist, und also als durch die Erfah- 
rung bestätigt augesehn werden kann. 
Macht man bei der Bildung des allgemeinen Ausdrucks für die indu- 
eirte elektromotorische Kraft von der Bemerkung Gebrauch, welche der Glei- 
chung (31) zum Grunde liegt, so kömmt dies darauf hinaus, dafs in (7«) 
statt des letzten Gliedes, welches den Faktor — enthält, in allen den Fällen, 
