der mathematischen Theorie indueirter elektrischer Ströme. 65 
4 zeisf” -= er =] Dodu und nennt = und dr die Unterlage der Gleitstelle 
und ihr Element, so erhält man 
+ei2S(- —)PrDs + +&s/ | Ep 
ds r ds dr 
[27 
Wird hierzu endlich. der doppelte Werth der beiden letzten Glieder in (25), 
nemlich 
Bu 
Ir 08 Ds — iin Ds 
= — “sf[-22]per 
Wr 
a { 
und das erste Glied daselbst —ei3 >s[--] Ds Ds in der vorher ange- 
w, 
gebenen Beschränkung addirt, so erhält man 
w)r 
Fz zei2S[- 7] DsDs 
ds d. 
w, 
eek al 2 
1277 
1 dr dr 
worin nun in zs|- | Dr Ds alle Elemente Dr begriffen sind, welche 
bei der Anfangsposition des Bahnstücks @y und bei seiner Endposition sich 
innerhalb der inducirenden Strombahn befinden. Diese Gleichung ist iden- 
tisch mit 
F=7j$P(e,.s)—£(0,.5)}- 
Zu derselben Formel gelangt man, wenn die End-Elemente des be- 
wegten Bahnstücks wiederholt in die Strombahn eintreten und heraustreten. 
Sie giebt überhaupt den Werth der elektromotorischen Kraft welche durch 
Phys. Kl. 1847. I 
