der mathematischen Theorie inducirter elektrischer Ströme. 69 
co auf s in Bezug auf die Axe B ist, welche Lage diese auch hat, ist es hin- 
reichend dies für die Fälle nachzuweisen, wo B mit einer der Coordinaten- 
axen parallelist. Ich werde, je nachdem B mit der x, y oder z Axe paral- 
lel ist den Buchstaben $ mit A, x oder v vertauschen, und $ nur für den all- 
gemeinen Fall beibehalten. Die Drehungs-Momente in Bezug auf die durch 
den Punkt A gehenden mit x, y oder z parallelen Axen seien Z, M, N. 
Es sei B parallel mit der zAxe, so ist 
N=Sj$(®—a)Y,— (y—b)X,t Ds 
und hierin die Werthe für Y, und X, aus (3) gesetzt: 
N=— +s27l@- — DENE DeDr 
a 
dy 
+1 83ijeos(Ds.Dr)[(@— a) - (79%; }DsDr 
Man erhält aber, wenn man partiell nach Ds innerhalb eines einfachen ge- 
schlossenen Umgangs integrirt 
sz{@- a) = —(y— DENE DeDr 
worin, weil s, und s, zusammenfallen, der von S freie Theil verschwindet. 
Demnach wird 
N= +82j1{E& — 2 #1 DsDr (4) 
r ds ds ds ds 
+-S%ij cos (Ds. Dr) C _ Se — (y—b) “.}DsDr. 
JE X 
Diese Gleichung ist identisch mit 
N=+#82j“ =D) DDr. 
2 
Dies ergiebt sich aus folgender Betrachtung. 
