E. Conn: Zur Elektrodynamik bewegter Systeme. 1299 
enthalten. Daher hängen sie bei stationären Zuständen überhaupt 
nicht von der Translation ab, bei Strahlungsvorgängen nur insofern, 
als für jeden Punkt eine ihm eigenthümliche Verschiebung der Zeit 
eintritt: die »Ortszeit« 4, ersetzt die »allgemeine« Zeitgrösse t,. 
Die Gleichungen (C’) haben wir abgeleitet aus der Flektronen- 
theorie in der Modification, welche ihr Lorentz neuerdings gegeben 
hat, um sie den Ergebnissen der Versuche anzupassen. Diese Glei- 
chungen sind nun vollkommen identisch mit denjenigen, 
welche aus meinen allgemeinen Gleichungen für den hier be- 
handelten speeiellen Fall gleichförmiger Geschwindigkeit folgen. Sie 
finden sich in meiner Abhandlung »Über die Gleichungen des elektro- 
magnetischen Feldes für bewegte Körper«' unter (B,) (C,). Bei der 
Vergleichung ist lediglich zu beachten, dass wir hinsichtlich der dort 
benutzten Bezeichnungen thatsächlich vorausgesetzt haben: u = u,, 
"=0, und willkürlich geschrieben: 
em, I, Ww 
u ar OR El 12 
$ 3. Verschieden aber ist bei Lorentz und bei mir die Deutung 
dieser Gleichungen. Bei Lorentz handelt es sich darum, die beiden 
Feldstärken £ und HZ als Functionen der Ort und Zeit bestimmenden 
xyzt darzustellen. Diess geschieht durch (Z,) und (L,). Das System, 
für das diese Gleichungen gelten, hat folgende Eigenschaften: es de- 
formirt sich in Folge der Bewegung entsprechend (2); es verändert 
zugleich seine dynamischen Eigenschaften derart, wie es die Gleichun- 
gen (2)(3)(4) vereint aussagen; es wird anisotrop nach Art eines ein- 
axigen Krystalls, wie es die Gleichungen (Z/) anzeigen. Um die Elektro- 
dynamik dieses Systems übersichtlich darzustellen, wurden die Sub- 
stitutionen (Z,) und (Z,) eingeführt. Die x,..t, sind zunächst blosse 
Rechnungsgrössen. Sie besitzen aber zugleich eine einfache physika- 
lische Bedeutung. Nach (2) sind x,/,2, diejenigen Maasszahlen, welche 
wir an einem »ursprünglich (d.h. während der Ruhe) richtigen« Maass- 
stab ablesen werden, nachdem er dem System eingefügt und dem- 
gemäss deformirt ist. Und nach (2)(3)(4) sind die Z, diejenigen Zeit- 
intervalle, die uns eine »ursprünglich richtig gehende« Uhr anzeigt, 
nachdem sie dem System eingefügt ist und demgemäss ihren Gang 
verändert hat. 
In meiner Auffassung der Gleichungen (C’) bedeuten E,M die 
Feldstärken, «,..t, wahre Coordinaten und wahre Zeiten. Sie sind 
mit den gemessenen Coordinaten und Zeiten identisch. Das bewegte 
! Göttinger Nachrichten 1901, Heft 1; auch Ann. der Physik 7, S. 29. r902. (Im 
wesentlichen schon Arch. Neerland. (2) 5, S. 5T6, 1900.) 
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