1300 Sitzung der physikalisch - mathematischen Classe v. 10. November 1904. 
System ist nicht deformirt, besitzt kein specifisches Zeitmaass und 
ist durch die Bewegung nicht anisotrop geworden. 
$ 4. Die Lorenzz’sche Deutung fordert von uns, zwischen den 
gemessenen Längen und Zeiten &%,..4 und den wahren &..t zu 
unterscheiden. Aber sie versagt uns die Mittel, die Aufgabe — selbst 
unter Voraussetzung idealer Messinstrumente — experimentell zu lösen. 
Die Lorenzz’sche Elektrodynamik und Mechanik ist nur entwickelt 
für w = constans. Wir haben daher gar keine Möglichkeit, Strecken 
anders als mit den »falschen« mitbewegten Maassstäben, und Zeiten 
anders als mit den »falschgehenden« mitbewegten Uhren zu messen. 
Damit wir »richtige«, also ruhende, Instrumente zu Messungen an 
unserm bewegten System benutzen könnten, müsste uns eine Mechanik 
oder Optik gegeben sein, die nicht nur innerhalb der beiden Gebiete 
w== const. und w = 0 Geltung hätte, sondern aus dem einen in das 
andere durch das Gebiet der variabelen w hinüberleitete. — Bis auf 
weiteres besteht daher die Bedeutung der »wahren« Längen und 
Zeiten &..t ausschliesslich darin, dass für sie die Elektrodynamik 
der Gleichungen (Z,)(Z,) gilt, zugleich mit der Mechanik, welche in 
den Hypothesen ı,2,3 ihren Ausdruck findet. Durch keine hier- 
von unabhängige Erfahrung können sie. festgelegt werden. 
Es handelt sich also bei Lorentz und bei mir lediglich um zwei 
verschiedene Arten, den gleichen Sachverhalt auszusprechen: ent- 
weder durch (Z,)(Z,) und die Mechanik der Sätze ı,2,3 — oder 
durch (C’) und die gewöhnliche Mechanik. Keine denkbare Beob- 
achtung kann zwischen den beiden Erklärungssystemen entscheiden. 
$ 5. Eine Verallgemeinerung der Gleichungen (C’) für den Fall 
beliebig im Raum vertheilter Geschwindigkeiten liegt in meinen 
»Gleichungen des elektromagnetischen Feldes ...« vor. Sie ersetzt, 
ohne im übrigen etwas zu ändern, die ersten beiden der Gleichungen 
(C’) durch die folgenden: ' 
| M,ds = 5 [ ErdS + [ AydS 
(®) 5 $ 
E.ds = 2 M dS \ 
nee 
io) 
wo S eine in der Materie feste Fläche, s ihre Randcurve bedeutet. 
Diese Gleichungen ergeben, auf geschlossene Flächen ange- 
wandt, die bekannten »Continuitätsgleichungen« der Elektrieität und 
des Magnetismus, und führen, auf undeformirbare Flächen ange- 
! Vergl. a. a. O. unter (B). 

