KoENIGSBERGER: Das Energieprineip für allgemeine kinetische Potentiale. 1345 
mittels des Hanırron'schen totalen Differentialgleichungssystems sich 
ergäbe, dessen rechte Seiten nur die partiellen Differentialquotienten 
des Energievorrathes darstellen. 
Da sich nämlich die nach # differentiirte Integralgleichung (7) von 
(6) nur um einen Factor M unterscheiden wird, also die Identität er- 
füllt sein muss: 
en. un am.) Lane, 8m, 
(5) P p? oH op? op’? „oH Pe ‚p 


cp 
& DE ) 


iR oF Be Nagel n 
„oH 
— 
a op 
op 
so erhält man durch Vergleichung der Coefficienten von p” 


oe soRNdH OR... or %H nark 
+... +; +- ;»— -M— 
op’ OH cp‘ „AH dpop' „gH op op“ 
SFT U 
\ op op’ 
und daraus nach (8) 
BIER a. or ae N OH 
u ln => —— \p — 
(9) (ir oH dp 0H dp „OH irör) op 
0 -— d- 
op dp’ 
E HM ) Por dR OH or CH oF &H 
—— — a rn 
(ör oH op’ 

» = — 
op ee oH dpep’ 
N ER 
0- 0. 
cp op | 
und somit, da diese Gleichung ebenfalls identisch befriedigt werden 
soll, aber für die fest angenommene Form von F keine partielle Diffe- 
rentialgleichung für das willkürlich anzunehmende kinetische Potential 
H definiren darf, ausserdem nur die ersten partiellen Differentialquotien- 
ten desselben in F selbst vorkommen. 

OF OF aFAH 
(10) RE Ts 
"% 
Ban dH | oem 
op? IH % ne dp 
op’ 
Da nun die letztere dieser Gleichungen wiederum keine Differen- 
r c 
tialgleichung in AH definiren darf, und F nach (10) - 
d 
IH 
— nieht enthält, 
p 
so zerfällt dieselbe in 
