1364 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe v. 8. December 1904. 

„ H m’? oH oI Re To oH or 0H m j/ 
(32) ze: Oper Pr dpi P: dp P op: —— Hk 
zu Grunde legen, in demselben zunächst wieder die zweite der oben 
hervorgehobenen charakteristischen Eigenschaften, nämlich die Inva- 
rianz in Bezug auf das kinetische Potential gewahrt, und es erübrigt 
daher nur noch zu untersuchen, welches die Integrale der beiden La- 
erange'schen Gleichungen sind, welche dem Energieprineip Genüge 
leisten. 
Setzen wir zunächst wieder, wenn z eine willkürliche Constante 
bedeutet, 
trat, 1, pp eier) ed: REF ge 
so dass 

Pe — a. Bee on. Dean SD 
ferner 
(H(p. , pP? pP}; P.» P2. P2)) = Hg, 1,299, 20) (MH), 
so ergiebt sich wieder unmittelbar, wenn die eingeklammerten Aus- 
drücke die Werthe derselben nach Ausführung der angegebenen Sub- 
stitution bedeuten, 
e(H) ee o(H) oH nn 
ir = Il), Arm —— Sal Se 
dq, OP, 0q, op. op” 
und die analogen Beziehungen für g, bez. p,, ferner 
BE) Sl an ft ) EN RR oH 
0g.dg, \0p!°op, Je op,)’ dgidg, N\cpr°dp, Op: dp, 
0°(H) (Ü =) ir 0’H ) (=) 
 — oa ae > 
oq, op; op op‘ op: 
au) Sal 20H = 0a 0H Be 0°’H 
dg/dg. \0p:°dp:° 5 Op: Op3: “dp opr el 7 op°° Ip)? 
und es werden hiernach, ähnlich wie früher, die beiden LagrangeE'schen 
Gleichungen (31) nach Substitution der oben bezeichneten Grössen in 






n da a a an = d aH\ (d aH\ _ 
(ap dt, 0p%°, DS op“, ra Op, GREEN GE op) 
oder in 
aH) d e(H) 
2q, 7 0q, 
HH) dcaH) _ 
32 =öß d ———— 
(33) "w Bag 
übergehen. 
Betrachtet man nun (H) als ein kinetisches Potential erster Ord- 
nung der beiden Parameter g, und g, und der einen unabhängigen 
