1370 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe v. 8. December 1904. 
also 


Io oH oI ve - Io oI 
N Aal nicht von p7,p°, 
H “ ıo oI 
pP 2 „+2. nicht wonpe np: 
abhängen, woraus sich für das kinetische Potential 7 die Form er- 
geben würde 
HE ND, DD ED en) > 

worin F,F., F, willkürliche Functionen bedeuten. 
Um aber die in Bezug auf die ersten partiellen Ableitungen der 
Parameter eindeutig bestimmte Form des kinetischen Potentials zu er- 
halten, wird man einfacher von der 6" der Gleichungen (37) aus- 
gehen, deren Integral unmittelbar für 7 den Ausdruck 
H= Balıe p2>— pP? pr) + Y(p? ,p2 , pP?) 
giebt, welcher in die übrigen Gleichungen (37) substituirt als noth- 
wendige und hinreichende Bedingung für das kinetische Potential, 
welches sämmtlichen Bedingungen (37) genügen soll, 
H= w,‚(p,, P.)pP? + w.(P,., P.)P? + w,(P., P.)P2> + w,(P:,P.)P2" + w(P,»P.) 
liefert, worin w,, w,, w,, w,, w zunächst noch willkürliche Functionen von 
p, und p, sind; da das kinetische Potential jedoch noch den Bedingun- 
gen (36) genügen muss. so unterliegen dieselben der Beschränkung 
ow, (PP) _ ow,(P:» P.) dw (PP) _ dw,(P.P.) 
op, On... op, op 


wonach 
w,dp,+ w,dp, = dQ,(P.,P.),  w.dp,+u,dp, = dO,(p.,P.) 
vollständige Differentiale sind, und es wird das kinetische Potential in 
der Form dargestellt werden können: 
d2,(P:: P. Be d2,(P:, P.) 
H= "ro 
dt, dt, (PB); 

worin Q,,2, und » willkürliche Funetionen von p, und p, bedeuten. 
Für diese Gestalt des kinetischen Potentials geht aber, wie unmittel- 
bar zu sehen, das Energieprineip in 
I ARE! 
über, während die beiden Lasraxge’schen Differentialgleichungen die 
Form annehmen: 
