E. Conan: Zur Elektrodynamik bewegter Systeme. 1. 1407 
Mittels (5), (7) und (8) entstehen aus I’ II” zwei Gleichungen, 
die wir dadurch vereinfachen wollen, dass wir 
pv=o (9) 
setzen. Dann ergibt sich: 
IM AM, 
PR) eg sp” nn T: 
P’(E) y + PM,» — P’[oM.] 1F ı 
dE dE, ‚ 
’ N — ee ” veneu = rt II a 
P’(M) y + T(E,)o — P’[vE,] + A ar u 1 
6, = eE— [eM] 
M,—= uM-+[pE] IIa 
A=AE—K) 
x — [EM] IVa 
$3. Das Feld in relativ ruhenden Medien. 
Es möge das ganze System ausschliesslich die Geschwindigkeit p 
besitzen oder, was dasselbe bedeuten soll, sich in relativer Ruhe 


befinden. Dann ist v=0, und es gelten — und zwar in aller 
Strenge — die folgenden Gleichungen 
- AM, 
-?(E= rl 
(E) H b 
d 
P’(M) = = A IT’b 
= 
M, = uM IIIb 
A=A[E—K] 
> EM] IVb 
Diese Gleichungen haben genau dieselbe Form, wie die Max- 
wer’schen Gleichungen für ein ruhendes System. Durch diese 
Gleichungen ausschliesslich aber ist das Feld E, M und damit auch 
die Strahlung relativ zur Materie 3 bestimmt, sofern noch gewisse 
Grössen — »elektrische und magnetische Mengen« — die nach eben 
diesen Gleichungen unveränderlich sind, vorgeschrieben werden.' 
Stellen wir also einstweilen die Betrachtung der Vorgänge zurück, 
bei denen elektromagnetische Energie in andere Energieformen, ins- 
besondere in mechanische Arbeit übergeht”, und richten wir unser 
Augenmerk auf die elektromagnetischen Vorgänge an sich, so können 
ı Vergl. hierzu unten S.1409 f. 
2 Siehe unten $ 5. 
