1408 Gesammtsitzung vom 15. December 1904. 
wir sagen: die Elektrodynamik des bewegten Systems erscheint dem 
mitbewegten Beobachter nur insoweit durch die Bewegung beeinflusst, 
als derselbe im Stande ist, die Ortszeit von der allgemeinen Zeit t 
zu unterscheiden. Die Differenz beider Grössen besteht nach (6) in 
einem Bruchtheil der dem Vector r entsprechenden Lichtzeit, welcher 
im ungünstigsten Fall (r parallel 9) dem Verhältniss von Translations- 
geschwindigkeit zu Lichtgeschwindigkeit gleichkommt. 
Wenden wir das auf die Bewegung der Erde an: Überall, wo 
nicht die Ausbreitung von Strahlung selbst das Object der Messung 
ist, legen wir identische Zeitmomente an verschiedenen Punkten der 
Erdoberfläche dadurch fest, dass wir die Ausbreitung des Lichts als 
zeitlos behandeln. In der Optik aber definiren wir diese identi- 
schen Zeitmomente dadurch, dass wir für jedes relativ ruhende isotrope 
Medium eine Ausbreitung in Kugelwellen annehmen.' Das heisst: die 
»Zeit«, welche uns zur Darstellung irdischer Vorgänge thatsächlich 
dient, ist die »Ortszeit« ?', für welche die Gleichungen Ib bis IV b 
gelten, — nicht die »allgemeine Zeit« t. 
Was erfordert würde, um f von ? experimentell zu unterscheiden, 
das lässt sich gut übersehen an der Hand eines Vorschlags, den kürz- 
lich W. Wıen gemacht hat »zur Entscheidung der Frage, ob sich der 
Lichtäther mit der Erde bewegt oder nicht.«® Durch die Lücken 
zweier Zahnräder, deren gemeinsame Axe die Richtung der Erdbe- 
wegung hat, soll in beiden Richtungen Licht von gleicher Intensität 
hindurehgesandt werden. Dann sollen beide Räder in Rotation ver- 
setzt werden mit gleicher Umlaufsgeschwindigkeit. Wırn schliesst: 
Ruht der Aether, so ist die Lichtzeit verschieden für die beiden 
Wege; — das ankommende Licht trifft das Rad am Ende seines 
Weges in verschiedener Stellung auf beiden Stationen; — die 
Intensitäten müssen verschieden geworden sein. 
Nun ist klar, dass für den Versuch nicht gleiche Rotations- 
geschwindigkeit gefordert wird, wie Wırn meint, sondern gleiche 
Gesammtdrehung” von dem Moment der Beobachtung bei Ruhe bis 
zum Moment der Beobachtung bei Rotation. Sind die beiden Gesammt- 
drehungen gleich für gleiche »allgemeine Zeiten« £ der beiden 
Stationen, so erhält man eine Helligkeitsdifferenz bei »ruhendem 
! Die Verwendung dieser Definition setzt voraus, dass Körper existiren, welche 
unter allen Umständen ohne Änderung ihrer Dimensionen gedreht werden können. 
Diese Voraussetzung liegt unserer gesammten Geometrie zu Grunde. Es ist gleichwohl 
nicht überflüssig, sie zu erwähnen; denn die Elektronentheorie negirt die Existenz 
solcher Körper. 
®2 Phys. Zeitschr. 5, S. 585, 1904. 
3 „bis auf ganze Vielfache des Winkelabstandes zweier Zähne« wäre eine zu- 
lässige, aber unwesentliche Verallgemeinerung. 
