E. Coan: Zur Elektrodynamik bewegter Systeme. 11. 1409 
Aether« (und keine bei »mitbewegtem Aether«). Sind aber die beiden 
Gesammtdrehungen gleich für gleiche »Ortszeit« ?’ der beiden Stationen, 
so erhält man (Helligkeitsdifferenz bei »mitbewegtem Aether«, aber) 
keine Differenz bei »ruhendem Aether« .Ob nun die eine oder die 
andere Art der Drehung thatsächlich stattgefunden hat, dafür kann 
es optische, oder allgemeiner elektrische, Prüfungsmittel aus logi- 
schen Gründen nicht geben. Erfordert wird vielmehr eine materielle 
(mechanische oder akustische) Sicherung oder Controle.. Das Schema 
wäre dieses: die beiden Räder sitzen auf derselben Welle, die in der 
Mitte angetrieben wird; wir müssen dann für Phasengleichheit der 
beiden Enden einstehen können bis auf "/,o. der Lichtzeit, welche der 
Länge der Axe entspricht. 
Was wir unter »elektrischen und magnetischen Mengen« zu ver- 
stehen haben, bedarf noch einer Erläuterung. Es sind diess keine 
Begriffe, die neben unseren Gleichungen und unabhängig von ihnen 
in die Elektrodynamik eingeführt werden müssen. Sie ergeben sich 
vielmehr aus diesen Gleichungen als »Integrationsconstanten«. Die 
Gleichung I sagt aus, dass für jede, durch unveränderliche materielle 
Theilchen gehende, geschlossene Fläche S das Flächenintegral von WM 
eine von der Zeit unabhängige Grösse ist; diese Grösse nennen wir 
die magnetische Menge innerhalb 8. Die Gleichung I sagt dasselbe 
bezüglich des Flächenintegrals von € aus für eine in Isolatoren 
verlaufende Fläche und knüpft für eine beliebige Fläche die zeit- 
liche Änderung dieser Grösse an die elektrische Strömung durch $ 
in der gleichen Weise, wie Flüssigkeitsinhalt mit Flüssigkeitsströmung 
verknüpft ist. Wir nennen diese Grösse die Elektrieitätsmenge 
innerhalb $S. In den Definitionen beider Grössen ist aber still- 
schweigend vorausgesetzt, dass wir angeben können, was identische 
Zeitmomente in den verschiedenen Punkten der geschlossenen Fläche 
sind. Aus dem Vorangehenden folgt nun: Wenn wir identische 
Zeiten an verschiedenen Orten so definiren, dass die Lichtausbreitung 
gleichförmig wird gegenüber den Fixsternen (Zeit £), dann drücken 
sich Elektrieität und Magnetismus aus als Flächenintegrale von & und 
M. Wenn wir identische Zeiten an verschiedenen Orten so definiren, 
dass die Lichtausbreitung gleichförmig wird gegenüber der Erde 
(Zeit f), dann drücken sie sich aus als Flächenintegrale von eE und uM. 
Aus den Gleichungen, in welche T, W, I für v=p= const. 
übergehen, ergibt sich mittels (7): 
T(M) = T’(uM) (10) 
T(€) = T’(eE)+(p-A). 
I Auch dieses Verfahren hat natürlich nur einen Sinn, sobald wir sicher sein 
können, daß die Gesetze der Mechanik für die »allge meine Zeit« streng richtig sind. 
