E. Conax: Zur Elektrodynamik bewegter Systeme. II. 1413 
Wir multiplieiren nun I’ mit M, I’ mit E und addiren; dann 
kommt: 
de AM 
—_T(2)—-(A-H) —= ( r (n.R) 
oder nach (13): 
"€ & 
= (® . d N) — ( " | Sr (E ® Eur) Ar (M Ü Mur) . (20) 
Von der Änderung, welche e und # durch die Deformationen erleiden, 
de du & 
sehen wir ab, setzen also Bea —= 0; dann wird nach II: 
di dt 
n = Er AM d\ı N ER d’u dz 
. M-—— | = —(—(E N) Do — 3 
dt dt u eh a)" 
oder nach V: 
dw (a 
— le le 21 
di dt ) 
Ferner ist nach (16) 
(E-&,) + MM) = (E-O+M-M)T(au)+(E-&)+M-M,) 
— uT (u) + (eE? + uM°) T(w) + e(E-E;) 
+ vu(M-M,)— (E-[uM])) + (M-[uE])). (22) 




Endlich ergibt sich aus (17), indem man nach den Componenten von 
u ordnet: 
” ee dz daS 
— (E-[uM])) + (M-[uE])) = — (u Eu) = — Nr ur (23) 
(21), (22), (23) führen wir in (20) ein, und bezeichnen durch + ein 
materielles Volumelement, so dass also 
en I Er ' 
— + = (wir 
dt 7 dt 
ist. Dann kommt: 
ı d(wr) 
0 ZID+HAH+A, (24) 
wo 
dzZ I 2 Y ni ou; | Ü) 
A=—|u-77)+-(eE’+ uM?’) T(u) — S | (eE;E, + uM;M),) = Kzmme. 
dt 2 inkl 0% \ ) 
In (24) ist, jedesmal für die Einheit der Zeit und des materiellen 
Volumens berechnet, die linke Seite die Abnahme der elektromagneti- 
schen Energie, das erste Glied der rechten Seite die Ausstrahlung, das 
zweite die abgegebene chemisch-thermische Energie, A daher die ab- 
gegebene Arbeit. 
