1414 Gesammtsitzung vom 15. December 1904. 
Die Kräfte, welche diese Arbeit leisten, bestehen aus der trans- 
latorischen Kraft 
= — — (26) 
und aus einem System von Deformationskräften, welche völlig über- 
einstimmen mit den Maxwerr’schen Spannungen. Man kann sie zer- 
legen in eine allseitige normale Spannung 
I 
y=— „(eE’ + uM?’) (27a) 
nebst den Spannungen 
Gir —— (EE;E, + YM;M;). (27b) 
Die Bewegungen der materiellen Theilchen sind daher bestimmt durch 
das äquivalente System translatorischer Kräfte f, deren Componenten 
sind: 
0 d d da. 
h=fet+ ur a ne U: 8. Wer (28) 
fo 0x oy 02 
Setzt man hier die Werthe aus (26) und (27) ein, so erhält man 
p ds I 
be ae [EE- P(E)] + T(eE)-E— —E’-ve 
‚ (29) 
— [uM-P(M)] + T(uM)-M— —M’. vp 
Dies ist der allgemeinste Ausdruck für die Kräfte. 
Wir bemerken zunächst, dass für das Vacuum gilt: 
vw=0,/=0,e=y=ıund smt CE =E,W=M,A=o; 
ferner TE) =T(M)—=0o. Es verschwinden daher die vier letzten Terme 
in (29) einzeln, die drei ersten aber geben nach I’ und II’ die Summe 
Null. Die Kraft f ist also identisch Null an allen Raumstellen, wo 
wir ein materielles Substrat der Kräfte nicht kennen. Dieser Satz 
ist ein logisches Postulat, solange man nicht dem Vacuum ad hoe 
ein Medium mit Eigenschaften der Materie substituirt. Er folgt an- 
dererseits aus unseren Gleichungen nur mittels der Voraussetzung 
uw=0. Man kann daher begrifflich das Bezugssystem, für welches 
unsere Grundgleichungen gelten, dadurch festlegen, dass es ruht gegen- 
über dem leeren Raum. Dadurch ist aber für die Darstellung der Er- 
fahrung nicht das mindeste gewonnen. 
' Zu den bisherigen Entwicklungen vergleiche man Lorentz, Math. Ene. V, 
S. 25ıfl. Es ist aber zu beachten, dass bei Lorentz Glieder mit u? durchweg ver- 
nachlässigt sind. 
